CONSIDÉIIAÏIONS .SUR LKS FORMTTLKS DK DISPEHSION. 
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Nous détcniiiuerons la 2)Ositiou de la molécule par U courdouuées 
goiiérak's 4, , • • • ■ su , 4ui sout toutes nulles dans la position d'équi- 
libre et qui ont toujours des valeurs très petites. Les équations du 
mouvement sont alors : 
.//C;^;+^^+c>e='^-^t-' (>(>) 
où 2' est une fonction homogène des grandeurs 4', , du second degré et 
à coefficients constants. On peut admettre la même chose de F , et con- 
sidérer U comme une fonction semblable des f . 
Je commence par négliger la résistance qui s'oppose au mouvement? 
et qui est représentée par le terme —r- . 
D'après un théorème bien connu, on peut choisir un système de coor- 
données 4 tel que T ne contienne que les carrés des |, et U les carrés 
des f . Les graïuleurs ainsi déterminées sont ap])elées coordonnées normales. 
La propriété caractéristique ') de ces coordonnées, c'est que chacune 
d'elles définit un mode de mouvement qui peut exister indépendamment 
de tous les autres. Nous admettrons que l'influence mutuelle des diverses 
molécules n'est pas telle qu'elle affecte cette propriété des coordonnées |. 
La grandeur T représente la force vive du système. Nous pouvons 
l'exprimer par 
et de même nous avons pour U, l'énergie potentielle, 
f^=Ui^,'+l^2^2'+ +2 ^'n?n^ (276) 
Quant à la grandeur A',, la première composante de la force, elle 
est déterminée par le champ électrique, et en admettant que la force 
électrique ne varie pas sensiblement d'un point de la molécule à un 
autre, nous trouvons facilement, en partant de l'expression de A'j en 
') Voir Rayleigh , Theory of Sound, I, Cli. IV. 
