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fonction de!> coordouncfs onliiniires des ('Iciiicnts de lu inolc'cule, que 
cette composaute est de la forme: 
A', = f,.<-^-.- + ^, „ + (27c) 
Il y a des formules analogues pour X., etc. 
Substituant ces expressions dans Tcquation nous obtenons: 
Quant aux constantes tigurant dans ces é((uations, nous pouvons 
facilement les exprimer au moyen des coordonnées ordinaires et des 
charges des éléments de bi molécule. De cette manière on trouve par 
(\c . ... 
exemple f,,,. = il £ mais ])our ])ouvoir ])reciser la signification ])liy- 
sique de ces grnndeurs il faudrait faire des hypothèses précises sur la 
nature du système. 
Nous pouvons encore remarquer que les coeflRcients etc. dé])cndent 
de l'orientation de la molécule par ra])port aux axes des coordonnées. 
De plus ils seront sans doute proportionnels à la charge d'un électron. 
Le moment rlectrique p dépend naturellement des ^, et puisque ces 
dernières grandeurs sont toujours très petites nous pouvons considèier 
les com[)osantes de p comme des fonctions linéaires des ne contenant 
pas de terme constant, ])arce que, dans la position d'équilibre, p = 0. 
Il est facile de calculer les coefficients et n(nis trouvons: 
P.. = + ^2.r^-l 4- + (27./) 
Pour déduire maintenant des équations (:17) et (28) la relation entre 
\p et nous commentons par multiplier les deux membres de (28) ])ar 
puis nous prenons les valeurs moyennes des deux membres ])our 
tous les points à l'intérieur des molécules situées dans un espace T. 
Alors, par raison d'isotropie, les deux derniers termes disparaissent, et 
le premier devient f , " S'j., où est une certaine valeur moyenne des 
f,,,.', qui ne dépend plus de la direction des axes. Quant à d'après 
un raisonnement analogue à celui du § 2, nous pouvons poser 
i;. = €x. + q,.,.. 
De plus, on a 
iV£,-q,,,. = . y, etc., (29) 
où 
