CONSIUKIIATIONS SUR IJOS FOli-MULKS DE DISPURSION. 
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-I y, — 'Tl > 
(le sorte que 
Nous n'avons jws besoin d'introduire dans les formules (29) des 
tenues [jroportionncls à ete. ; cela rcsulle de la jjropriété que nous 
avons supposre pour les 4'. 
Knfin, nous trouvons pour la frcquenc-e jj: 
'lt>.c = - ' (£;, , etc. , (30) 
/.- w/, v/i. '—p'l 
où nous avons encore ])osé 
an,- ■ — */,■ 2 
= 7/.- • 
Les formules (30) étant analogues à (I S), nous retrouvons sans peine 
la formule de dispersion {'Z'Z). Seulement, les coefficients dans cette 
équation auront une signification un peu ditl'érente. 
Si l'on veut tenir compte de l'absorption , les formules deviennent 
plus compliquées, parce qu'en général nous ne pouvons pas réduire 
simultanément les trois fonctions (J, 7' et 1'' h la forme canonique (27). 
Par conséquent, chaque équation de mouvement contiendra toutes les 
coordonnées et sera de la forme : 
///, + , 4- «, 4'i + ^1 2 ?2 + ,1 -f + ^1 « s n = (f 1 • ^) , etc. 
Peut-être pourra-t-on, dans la jdupart des cas, admettre que le coeffi- 
cient (0,, est beaucoup plus grand que ù^.^ etc. ; on revient alors aux 
formules du § 3. Le cas de deux raies très voisines me semble être celui 
où des valeurs dill'érentes de 0 des coefficients ù^^ etc. sont le plus 
probables. 
§ 8. T/iéurie de, DlUJDE. 
Je reviens enfin au mémoire de Drude '), déjà mentionné au com- 
mencement de ce travail. 
Ce physicien part du principe fondamental dont je me suis servi 
') Ann. d. Phys.^ tome 14, page G77. 
