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Mioi-iiirme, cV'st-à-dire de l'iivpotlicsîc qu'il y a d.iiis les corps poiulr- 
rables des purticules chargées d'électricitr, et que pour chacune de ces 
particules il y a une équation de mouvement de la forme (11). Il arrive 
ainsi également aux conclusions que j'ai communiquées au § !• ; il trouve 
eu particulier que l'expression est toujours beaucouj) ])lus grande 
pour les électrons ayant des ])rriodes vibratoires propres correspondant 
à Tultra-violet, que pour ceux dont ces périodes correspondent à Tinfra- 
ronge. Pour expliquer ce résultat, Dru de suppose que les premiers 
sont les électrons négatifs, C|ui n'ont qu'une très petite masse, et les 
seconds les électrons positifs, dont la masse est presque égale à celle de 
la molécule entière. Du reste, il s'en tient à Tidée que tous les électrons 
négatifs sont égaux entre eux. Le fait que A\, (où l'indice r indique 
m,, 
que nous avons ati'aire aux électrons ayant une fréquence propre corres- 
pondant à l'ultra- violet) n'a pas la même valeur pour toutes les sub- 
stances s'explique alors par les différences entre les 7V„ pour les diverses 
substances. Il va de soi que iV"„ dépend du nombre de molécules par 
unité de volume, mais il n'est ])as nécessairement égal à ce nombre, 
parce que nous pouvons introduire I hypothèse que chaque molécule 
porte un certain nombre d'électrons ayant la fréquence propre en ques- 
tion. Désignant ce nombre par j>9„, la densité de la substance considérée 
par d, le poids moléculaire par M, et la masse d'un atome d'hydrogène 
])a.r H, nous avons = p,, ^^^i et les observations sur la dispersion 
nous fournissent la valeur de l'expression : 
d £ £ 
Or, det i/ étant des quantités connues, en prenant pour le nombre 
qu'on trouve pour les ions électrolytiques '), nous arrivons à une 
valeur de : 
£ 
m 
') Ce qui est conforme au résultat des expériences de M. Thomson, dont 
nous nous sommes servis à la page 329. 
