CONSIDÉRATIONS SUR LES FORMULES UE DISPERSION. 
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Il faut que /;,. soit un uombro entier. Dru de le choisit chaque l'ois 
de telle sorte que — soit aussi ])rès que possible de la valeur trouvée 
par M. Kaufmann pour les rayons cathodiques. Si on exprime s en 
, ... f 
unités électromagnétiques, les valeurs qu on obtient ainsi pour sont 
comprises entre 1,5.10" et 1,8.10'. On voit qu'eu etl'et elles ne ditie- 
rent pas beaucoup entre elles. 
Drude fait encore remarquer qu"en général le nombre trouvé pour 
Pu est égal ou inférieur au nombre de valences qui existent dans 
la molécule entière. Cependant il arrive aussi quelquefois dans ses 
calculs que yj,. est plus grand que ce nombre. 
Les électrons positifs sont supposés posséder la masse entière de la 
molécule ou bien la masse d'ensemble d'un certain groupe de ses atomes 
constituants. Xous pouvons donc écrire pour leur masse tn,- = HM,-, 
ou Air est égal au poids moléculaire, ou bien à la somme des poids 
atomiques d'une partie des atomes qui forment la molécule. Ensuite, 
il faut admettre que la charge d'un électron positif neutralise un nom- 
bre entier d'électrons négatifs, de sorte qu'on a: 
Nous avons donc ; 
'■ w , ~ M H MrH ~ iMr M \h) ' 
2 
1) 'V ■ 
et c'est la valeur de qu'on peut maintenant déduire de la formule 
de dispersion. Par un choix convenable des nombres entiers î',- et ^j,-, 
Drude réussit dans la plupart des cas à trouver pour M,- une valeur 
telle qu'elle peut être considérée comme la somme des poids atomiques 
de quelques-uns des atomes de la molécule. On pourrait maintenant 
exiger que v,- = p,., mais il y a ici une certaine latitude, parce qu'on 
peut toujours supposer un certain nombre d'électrons négatifs dont la 
fréquence est si grande qu'ils sont sans influence sur la dispersion dans 
le spectre visible. Cette dernière hypothèse est même nécessaire, parce 
que sans elle on ne peut satisfaire ;\ la formule : 
qu'on tire de (23). 
