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J. D. VAN DEll WAALS JU. 
fait qu'en un point assez éloigné des électrons pour que la force mag- 
nétique de ces électrons pris isolément soit négligeable, la force de 
tous les électrons (en nombre- N) contenus dans Tunité de volume du 
métal atteindra presque la valeur JVfi, de sorte que l'énergie sera de 
l'ordre JV^f^"^. Cette énergie n'est donc pas du tout égale a la somme 
des énergies produites en cet endroit par les électrons pris individuelle- 
ment, mais de Tordre de fois cette somme. On peut déduire de là 
que l'énergie du courant est beaucoup plus grande que ^ Zmv'^. 
Il ne serait peut être pas sans iiiterêt de faire un calcul précis de la 
valeur de cette énergie, mais il me semble que sans faire ce calcul il 
n'est guère douteux que l'on doit trouver comme résultat 
où L représente le coefficient de self-induction, tel qu'on le déduit d'or- 
dinaire de la seule énergie magnétique, tandis que 
Si l'on se ligure que la conduction électrique s'effectue par une seul 
espèce d'électrons, on peut représenter ^ S mv''' par \ Nmv"^, pour l'unité 
de volume du métal. 
Supposons maintenant que nous ayons affaire à un conducteur circu- 
laire de rayon R, le conducteur étant un fil à section circulaire de rayon 
r; dans ce cas i = -irr^ Neu et 
_ Trrl 2 Tri?. Nmv'' _ m 
Si l'on peut négliger r par rapport à B , la formule de Kiuchhoff 
donne 
L=l^R\lQ^ — \,lh\. 
Comme N n'a certainement pas la même valeur pour les divers mé- 
taux, on voit que L' dépend de la nature du métal qui forme le circuit. 
Par contre, L est indépendant de cette nature , mais dépend à un haut 
degré de la façon dont le fil est enroulé, une circonstance dont L' est 
indépendant. 
Il s'ensuit que le rapport — peut varier considérablement d'un cas à 
