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.1. D. VAN DF<:i{ WAAT.S Jll. 
Comme malgré le bon accord entre les nombres trouvés par MM. 
Thomson et Drudh le résultat de notre culcul no mérite j)as une con- 
fiance sans réserve, je pense qu'il n'est pas superflu d'examiner s'il ne 
serait pas possible d'arriver d'une autre façon à une estimation de l'ordre 
de grandeur de IJ . Or voici comment peut-être on pourrait y arriver. 
MM. Hagen et IIubens ') ont trouvé que le fort pouvoir réflecteur 
des métaux pour les radiations infra-rouges de grande longueur d'onde 
peut s'expliquer en attribuant aux métaux la même conductibilité pour 
des vibrations électriques d'une telle période qu'aux courants station- 
naires. Ce qui semblerait prouver que le chemin moyen des électrons 
dans le métal est petit par rajjport à cette longueur d'onde '^). Mais, 
comme il n'en est pas de même pour des radiations dont la longueur 
d'onde est plus petite qu'un micron, on serait tenté de déduire de ces 
propriétés optiques que le chemin moyen n'est pas beaucoup plus petit 
qu'un micron. 
Il est indéniable que ce résultat est assez surprenant, en ce sens que 
cette valeur paraît excessivement grande, puisque pour l'air à la pression 
d'une atmosphère on trouve un chemin moyen des molécules dix fois 
plus petit. Si nous admettons néanmoins pour un moment que cette 
valeur soit exacte, elle nous fournit un nouveau moyen de calculer II . 
En effet, pour la conductibilité électrique d'un métal on trouve l'ex- 
pression : 
(T = Il , 
mu 
où n est la vitesse moyenne des électrons dans leur mouvement thermique, 
et u un facteur numérique, égal à '/j suivant M. Drude, à \^ ^ 
vaut M. LoRENTZ ■'). 11 s'ensuit que 
m _ 2Ji ni 
A 7' = 300 nous pouvons poser n — 7,75. lO''. Pour l'argent nous 
') HA(iEN und RuBENs, Bcrl. Sitzungsher., 1903, p. 269. Ber. d. deufsclien 
phys. Gescllsch., 1903, p. 145. 
Voir H. A. LoRENïz, Versl. Kon. Akad. Anitilerdam, XI, 787, 1903. 
') H. A. LoRENTz, ces Archives, (2), 10, .848, 1905. 
