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II. T5. A. ROCKWINKEL. 
S. Pour un système en repos l'intensité d'un faisceau lumineux peut 
se définir comme l'énergie passant dans l'unité de temps à travers une 
section du faisceau perpendiculaire à sa direction. Soient 2 la grandeur 
de cette section et z la direction des rayons ; l'intensité / s'exprime alors, 
suivant le théorème de Poyntinr, par la formule 
i=c î€:^^ z = cîw^jy - w;,'^) 2, (3) 
où les traits au-dessus des lettres indiquent des valeurs moyennes, pri- 
ses pour un certain intervalle de temps. Si deux faisceaux de fréquences 
différetifes se propagent dans la même direction, le courant d'énergie 
total est, d'après un théorème connu, égal à la somme des deux cou- 
rauts appartenant à ces faisceaux. Cette règle subsiste pour le courant 
total à travers un élément de surface, lorsqu'il y a deux ou plusieurs 
faisceaux de 7n,éme fréquence, pourvu que les vibrations de ces deux 
faisceaux soient ^indépendantes" les unes des autres. Nous entendrons 
par ces mots que les différences de phase entre les faisceaux subissent 
des changements brusques et irréguliers. Or, c'est précisément ce qui a 
lieu dans les mouvements électromagnétiques émis par les corps rayon- 
nants. Ces mouvements résultent de la superposition de faisceaux lumi- 
neux qui ont leur origine dans les divers éléments de volume du corps 
considéré, et le théorème de Fourier nous permet de décomposer les 
mouvements dans chaque faisceau en des vibrations élémentaires dont 
k's phases subissent des changements brusques et irrcguliers, indépendants 
des changements de phase qui ont lieu dans les autres faisceaux. On 
voit ainsi que l'intensité totale d'un faisceau lumineux, qui résulte de 
divers faisceaux de la même direction, est la somme des intensités de 
chaque faisceau individuel. Rappelons aussi que, lorsqu'on décompose 
les dérangements de l'équilibre dans un rayon en deux composantes pola- 
risées dans des plans perpendiculaires entre eux, l'intensité du mouvement 
total est toujours égale à la somme des intensités des deux composantes. 
On sait que dans un système en repos un rayon est dit polarisé lors- 
que le plan a passant par le rayon et la force magiu;tique est le même 
à tout moment; ce plan a s'appelle alors le plan de polarisation et on dit 
que les rayons sont polarisés dans ce plan. Pour un système en mouve- 
ment nous entendrons par plan de polarisation d'un rayon relatif le plan 
qui passe par le rayon et le vecteur S^' . Quant à rinteiisité d'un rayon 
relatif, il est naturel de la définir comme l'expression correspondant à 
