SIM! Lie KA VO.N'NKMKN'I' DANS U.N SYSl'KM K MOUVAN'l'. 
celle qui exprime l'intensité d'un rayon dans un système en repos. On 
trouve ainsi pour Tintensité / d'un rayon relatif ayant la direction z : 
i = , ^ = c ((£'.7^ - s. (4.) 
Cela posé, on déduit de la loi des mouvements correspondants que les 
intensités de faisceaux lumineux correspondants sont égales entre elles; 
nous pouvons donc dire maintenant que, pour deux systèmes, l'un en 
mouvement et l'autre en repos, les lois de réflexion et de réfraction à 
la surface limite de deux diélectriques sont encore les mêmes en ce 
qui concerne les inlensifés des faisceaux réfléchis et réfractés. De plus , 
dans un système mouvant, aussi bien que dans un système en repos, un 
faisceau lumineux émis par un corps rayonnant peut toujours être 
regardé comme composé de deux mouvements polarisés dans des plans 
perpendiculaires, l'intensité totale d'un tel faisceau étant égale à la 
somme des intensités des composantes. Remarquons enfin que les fais- 
ceaux lumineux émanés de différents éléments de volume peuvent de 
nouveau être regardés comme indépendants entre eux et que , lorsqu'ils 
ont la même direction , leurs intensités doivent être sommées. 
4. Examinons maintenant comment la loi de la conservation de l'éner- 
gie s'applique à un système mouvant. M. Lorkntz a démontré que, lors- 
qu'il s'agit de phénomènes périodiques, les forces pondéromotrices (ou 
du moins leurs valeurs moyennes, prises pour un certain intervalle de 
temps) avec lesquelles l'éther agit sur un système compris dans une sur- 
face fictive (7 peuvent être remplacées par les tensions de Maxwell, si 
la surface a est en repos. Dans le cas où cette surface se meut avec le 
système on peut également remplacer les forces par des tensions , mais 
il faut alors ajouter aux tensions de Maxwell un terme renfermant la 
première puissance de la vitesse de translation '). 
Désignons les composantes du déplacement d'un point P par Ç, 
et les composantes des tensions par les notations usuelles: on trouve 
alors que le travail total des forces avec lesquelles l'éther agit sur les 
parties pondérables du système est donné par l'expression 
Donc, dans le cas d'une translation ayant lieu avec la vitesse tt), le 
travail par unité de temps est égal à 
') M. E. V 14 n°. 5%. 
