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H. B. A. BOCKWINKEL. 
'/ =J (iW.rX, + + l».- 
Maintenant, eu appliquant la loi de Ténergie à un système qui se 
meut d'une trauslation uniforme, il faut raisonner comme il suit. ]jes 
forces F exercées par Ti^tlier sur les masses pondérables tendent à donner 
à ces dernières certaines accélérations; donc, si l'on veut que le système 
soit animé d'une translation uniforme, ou doit se figurer que les corps 
appartenant au système soient liés par quelque mécanisme à d'autres 
corps ([lù n i/ aiipartienneiit pas, et qui donnent aux corps du système 
des accélérations opposées à, celles dont iu)us venons de parler. Le tra- 
vail des forces F' exercées par les corps extérieurs au système est donc 
— /; en d'autres termes, la quantité J elle-même devra être regardée 
comme un travail exercé par le système. Par conséquent, si on ajoute 
à / la quantité de chaleur W développée dans le système par unité de 
temps, la somme devra être égale à celle des deux quantités suivautes: 
1°. la diminution de Ténergie électromagnétique du système, 2°. la 
quantité d'énergie entrée dans le système par la surface <i. Donc, 
si l'on désigne par E l'énergie électromagnétique du système et par © 
le courant d'énergie à travers un plan se mouvant avec le système, 
on aura 
I (a\, X. + \X>,j Yn 4 Z,) (h = — '-^ — /r— I e„ r/V, 
011 n est la direction de la normale à la surface menée du côté extérieur. 
Cette équation peut s'écrire: 
j\^„-y[x-oX")\>h=^~~-W, (5) 
ovi î" signiiie la tension pour l'élément de surface à normale n. 
Or, suivant M. E. Y 14 n°. 54, on a 
©„ + (tt).i:") = 6-[(f'.^a,. 
Par conséquent, si l'on pose 
oii @' est le vecteur correspondant au courant de Poyntino, l'équation 
(5) prend la i'orme 
