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H. H. A. liOf'KWlNKKI, 
géra la chaleur totale sur les (litlereuts faisceaux de manière que la loi 
de la conservation de l'énergie se vérifie pour chaque faisceau pris sépa- 
rément. Ce partage est possible parce que le développement iotal de 
chaleur est conforme à cette loi. 
6. Fixons l'atteution sur un faisceau infiniment étroit ayant son ori- 
gine dans un certain élément d'un corps absorbant et se divisant par 
des réflexions et des réfractions en différents faisceaux secondaires; nous 
supposerons que tous ces faisceaux finissent ])ar être absorbés. Figurons 
nous ensuite autour de chaque faisceau une surface en forme de tube 
telle que, à la surface de ce tube, il n'y fiit aucun mouvement électro- 
magnétique. C'est à Tespace à l'intérieur de ces tubes ou à des parties 
de cet espace que nous allons ap])liquer Téquatiou (6), en ne tenant 
compte que des valeurs dues au faisceau considéré (voir le n° 5.) La 
valeur moyenne de étant zéro, Téquation devient 
ji^'^^a<7= -W. (7) 
Dans cette formule nous avons de nouveau désigné les valeurs moyennes 
par des traits au-dessus des lettres. 
Considérons maintenant une partie de l'un des tubes, située entière- 
ment dans le même diélectrique, entre deux sections j>v et p' normales à 
la direction des rayons, et appliquons Téquation (7) à cette partie. Le 
développement de chaleur est nul, ainsi que le courant d'énergie 
apparent à travers la surface latérale du tube; donc, si Ton désigne par 
S et s' les grandeurs des sections j?; et y/, et par z la direction des rayons, 
la formule (7) devient 
(©'.V v' = (e',)^, (,s) 
c.à d. que le courant d'énergie apparent passant, dans un milieu non ab- 
sorbant, par la section entière d'un faisceau de rayons est le même pour 
toutes les sections. Cette proposition, dont d'ailleurs nous avons déjà 
fait usage au numéro 3 en définissant l'intensité d'un rayon relatif, peut 
aussi être déduite de la loi analogue pour un système eu repos au moyen 
du théorème des mouvements correspondants. 
La formule (S) peut nous servir à démontrer uue propriété d'un mi- 
roir parfait, dont nous aurons à nous servir plus tard. Disons d'abord 
que, dans le cas d'une translation, il convient de définir un miroir 
