SUli M-; UAVONNKMKNT DANS UN SYSTMAIK MOUVANT. 
9 
parfait conirno un corps où les rayous ne peuvent pas entrer et. par 
cons('{|uent, produire de la chaleur. Cela posé, considérons une partie 
de tube qui appartient à un faisceau de rayons tombant sur un miroir 
parfait et rétlrchi par ce miroir, en limitant cette partie, dans le 
faisceau incident, par quelque section normale /;, et dans le faisceau 
réfléchi par une section normale //. L'ajjplication de la formule (8) à 
cette partie de tube nous a[)prend que le courant d'énergie apparent du 
faisceau incident est égal au courant d'énergie apparent du faisceau 
réfléchi. En d'autres termes: dans la réflexion sur un miroir parfait 
V intensité du faisceau réJJéchi est égale a V intensité du faisceau inci- 
dent. Nous retrouvons ainsi la propriété des miroirs parfaits qui, pour 
un système en repos, sert ordinairement à définir ces miroirs. 
7. [1 importe encore d'examiner le cas suivant. Imaginons dans un 
des tubes considérés au 6 une section p, perpendiculaire à la direc- 
tion des rayons, et appliquons l'équation (7) à la partie du système de 
tubes où les rayous arrivant après avoir traversé cette section. Nous 
limiterons les tubes par des plans //, etc. aux endroits où les vibra- 
tions se sont éteintes. Il est clair que la section p est alors la seule 
partie de la surface pour laquelle le courant d'énergie apparent diffère 
de zéro et que l'équation (7) ne contient que le développement de cha- 
leur produit dans les corps pondérables que les rayons atteignent après 
avoir traversé le plan p. Soient 2 la grandeur de la section p et z la 
direction des rayons (opposée à celle de la normale n^; nous aurons 
^ = @c S , (9) 
c. à d. que le courant d'énergie apparent, passant par la section totale d'un 
faisceau lumineux, est égal à la quantité totale de chaleur que ce fais- 
ceau, après avoir traversé le ])lan développe dans tous les corps qui 
contribuent à son absorption. En d'autres termes, en vertu de notre 
définition de l'intensité du faisceau, la qiiautité totale de chaleur déce- 
loppée par un faisceau de rayons dans les corps où ce faisceau est absorbé, 
après avoir snln des réjlexions et des réfractions répétées , est égale à 
Viutensité du faisceau. Cette proposition à été employée plusieurs fois 
tacitement par Kirciiho1''K; en effet, pour des systèmes en repos la pro- 
position est tellement évidente qu'on n'a guère besoin de l'énoncer 
expressément. 
8. Appliquons enfin l'éciuation (7) à une partie d'un faisceau lumi- 
