10 
H. B. A. BOCKWINKEL. 
neux compreuant son origine et s'ctendant jusqu' à un plan p dans le 
diélectrique qui sépare la source des rayons du premier corps absorbant 
qu'ils rencontrent. Soient Z la grandeur de la section p et z la direction 
du faisceau; il vient 
©'z2 = — r. (10) 
Ici — JF est la perte de chaleur de la source des rayons dans l'unité 
de temps; donc^ puisque le premier membre de (10) est l'intensité du 
faisceau considéré, on a la proposition suivante: La perte de chaleur 
causée dans uite source par V éinlssion d'im faisceau lumineux est égale 
a l'intensité de ce faisceau. Cette proposition s'entend presque d'elle 
même pour un système en repos, mais, pour un système mouvant, on 
n'y arrive que grâce à nos définitions; c'est pourquoi nous avons insisté 
sur ce point. 
C'est de cette proposition et de celle du 2iaragraphe précédent que 
KiRCiiHOFF a fait un usage fré((uent dans ses démonstrations. Par con- 
séquent, après avoir démontré ces propositions pour un système mou- 
rant, nous pourrons 
2 Ep, nous borner à répéter 
sommairement les rai- 
sonnements de KiRCH- 
HOFF , en ajoutant seu- 
lement quelques consi- 
dérations , devenues 
nécessaires à cause du 
mouvement de trans- 
lation. 
9. Pour isoler un ' 
taisceau lumineux dé- 
terminé nous recour- 
rons au dispositif ima- 
giné par KiRCHHOFF. 
Dans la figure 1 on a 
représenté par C le 
Fig. 1. corps rayonnant, et 
par et deux 
écrans munis des ouvertures 1 et 2 , dont les dimensions seront suppo- 
sées être infiniment ])etites par rapport à leur distance r. Admettons qtie 
