SUIÎ \,Vj RAYONNI'lMKiNT DANS UN SYSTKMK MOUVANT. 
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le (liclech"iqu(î il/, qui s'étend autour de C, est isotrope, et ((ue tout le 
système se meut d'uuc vitesse constante H). Les deux ouvertures déter- 
minent alors, dans le milieu Jlf , un faisceau de rayons, émis par le corps 
C; le mouvement lumineux de ce faisceau peut être décomposé en des 
vibrations de toutes les fréquences depuis 0 jusqu' à co . Pour un sys- 
tème mouvant, nous distinguerons les rayons d'après leurs fréquences et 
non pas d'après leurs longueurs d'onde, parce que, pour une fréquence 
donnée, la longueur d'onde varie avec la direction des rayons, et que 
c'est la fréquence qui en détermine les propriétés, comme cela est mon- 
tré par la loi des mouvements correspondants, fixons donc l'attention 
sur les vibrations dont les fréquences sont comprises entre u et u -)- d>i; 
nous pouvons les regarder comme composées de deux composantes pola- 
risées, l'une dans un plan arbitraire a, et Tautre dans un plan ô per- 
pendiculaire au premier. Soit Kd/i l'intensité, dans le sens de notre 
définition, de la première composante; alors A' sera nommé le pou- 
voir émissif de C relatif au faisceau, au diélectrique, et au plan de 
polarisation dont il a été question. Supposons ensuite qu'un faisceau 
de rayons de la fréquence n, polarisé dans le plan a, se dirige par les 
ouvertures 2 et 1 vers le cor|)s C; de la ])artie des rayons que le corps 
ne réfléchit pas et qu'il ne laisse pas ])asser, une petite fraction de l'ordre 
(n)) se dépense eu travail mécanique (voir le § 1): le reste est converti 
en chaleur. Le rapport entre la quantité de chaleur développée et l'in- 
tensité du faisceau incident sera appelé le pouvoir absorbant de C re- 
latif au faisceau , au diélectrique , et au plan de polarisation consi- 
dérés; désignons ce pouvoir par A. Les quantités K et A dépendront 
de la nature du corps C ainsi que de sa température, de la nature du 
milieu M , de la fréquence des vibrations et enfin de la situation et de 
la grandeur des ouvertures 1 et 2; peut-être dépendront-elles de l'orien- 
tation du système par rapport à la direction de la translation. Nous 
démontrerotis que le rapport des deux quantités K ni ^4 est indépendant 
de la nature du corps C. de la direction du j)lan de polarisation « , et 
de l'angle entre les rayons et la direction de la translation. Dans tout 
ceci nous avons toujours i-ii vue des corps ayant une vitesse de trans- 
lation commune. Quant à la manière dont les quantités Z'et A peuvent 
dépendre de la grandeur et de la direction de cette vitesse, c'est là une 
question dont nous ne nous occuperons qu'en dernier lieu. Voyons d'abord 
ce que deviennent les théorèmes de Kirchiioff jKiur un système de corps 
rayonnants se mouvant d'une vitesse donnée. 
