SUR LE RAYONNKMRNT DANS tJN SYSTKME MOUVANT. 
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dans C par leur rayonnement. C'est ici que les propositions des §§ 7 et 
8 peuvent intervenir; en effet, en vertu de ces propositions, nous pou- 
vons exprimer de la manière suivante le fait mentionné en dernier lieu: 
La somme des intensités des rayons émis par C est égale à la somme 
des intensités des rayons tombant sur ce corps. Sous cette dernière forme, 
le principe est tout-à-fait analogue à celui dont Kirchhoff s'est servi 
pour démontrer que le pouvoir émissif total d'un corps noir, pour 
l'ensemble des vibrations et pour les deux plans de polarisation, est in- 
dépendant de la nature du corps. Kirchhokk se sert encore, dans sa 
démonstration, d'uu miroir ])arfait concave, par lequel il remplace le 
plan 2 et dont le centre coïncide avec celui de l'ouverture 1. En admet- 
tant que, dans un système mouvant, il peut exister un pareil miroir, — 
ce qui résultera d'ailleurs d'un théorème plus étendu des mouvements 
correspondants, que nous démontrerons au chapitre suivant, — on 
voit facilement que les raisonnements de Kirchkoff peuvent se répéter 
pour le système mouvant; on arrivera donc au même résultat, c . à d. que 
le ])ouvoir émissif d'un corps noir mouvant, pour l'ensemble des vibra- 
tions émises et pour les deux plans de polarisation , est indépendant de 
sa nature. 
Ce théorème subsiste pour les vibrations dont les fréquences sont 
comprises entre n et n -\- dn, et qui sont polarisées dans le plan a; 
c'est ce que Kirchhoff a fait voir par un raisonnement qui s'applique 
également à un système mouvant. Quelques indications à ce propos 
pourront sulfire. Dans sa démonstration, Kirchhoff imagine une lame 
transparente F , qu'il place sur le chemin des rayons, entre les ouver- 
tures 1 et 2, de telle sorte que le plan incident des rayons coïncide avec 
le plan a, et que l'angle d'incidence est égal à l'angle de polarisation; 
puis il se sert d'un miroir parfait concave placé au point 8 , à l'eiulroit 
de l'image de l'ouverture 2 par rapport à la lame F et dont le centre 
de courbure coïncide avec l'image du centre de l'ouverture 1 par rap- 
port à cette même lame. Un dispositif tout pareil (fig. 2) peut être 
imaginé dans un système mouvant : la loi des mouvements correspon- 
dants nous apprend même que l'angle de polarisation est égal dans les 
deux cas, ainsi que le pouvoir réflecteur 'j de la lame F relatif au plan de 
polarisation a. Maintenant, en considéranc l'énergie que le corps C 
') Nous entendons ici par pouvoir réflecteur d'un corps le rapport des inten- 
sités réfléchie et incidente. 
