SUR LE lîAYONNKMENT DANS UN SYSTEME AIOtlVANT. 
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d'abord le plan noir 3, et ensuite le miroir parfait, d'où il résulte que 
rintensité totale des rayons qui sont soustraits au corps C par suite de 
l'enlèvement du plan 3 est égale à l'intensité totale des rayons qui sont 
dirigés sur ce corps à cause de la présence du iniroir 3. Soient le pou- 
voir émissif du plan 3 pour les rayons tombant sur le plan 4 et polarisés 
dans le ])lan d'incidence, k' ^ le même pouvoir 2)our les rayons polarisés 
dans un plan perpendiculaire au plan d'incidence; r et r' les pouvoirs 
réllecteurs de P par rapport aux deux plans de polarisation. Alors 
l'intensité des rayons que le plan 3 envoie à C est 
oc a: 
^ kjrdu-\-j k\ r dn. 
Après que le plan 3 a été remplacé par le miroir 3 le corps C reçoit, 
au lieu de la quantité précédente, 1° une partie de l'énergie qu'il a 
émise lui-même, savoir 
00 ot 
L'r'^d'. 
2° une partie de l'énergie émise par le plan 4 à travers le plan F, et 
réfléchie d'abord par le miroir 3 et ensuite par la lame F; cette quan- 
tité est représentée par 
ce 00 
j r (1— r) dn + j /,;, ' r'{l—r') du. ') 
0 u 
Nous aurons donc l'égalité 
00 00 00 00 
I rdn + I k\r' dn = j rhhi + [ r'^dn-\- 
0 0 0 ù 
X X 
+ 1 k^r[l—r)dv+^ h,; r {\—r')dn. (11) 
') On obtient cette expression en remarquant que la somme des pouvoirs 
réflecteur et transmetteur est égale à l'unité. Cela est vrai, non seulement 
pour un système en repos, mais aussi pour un système mouvant; on le dé- 
montre en se basant sur la loi des mouvements correspondants. 
