SUR LE RAYONNEMENT DANS UN 3YSTKME MOUVANT. 
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nous iiviolis supposé le rayonnement avoir lieu, non pas dans l'éther, 
mais dans uu diélectrique isotrope quelconque. De même la manière 
dont nous dériverons de (lâ) Tégalité de et de k^^, et celle de /i;/ et de 
k^' , peut rester la même dans ce dernier cas ; pour plus de généralité nous 
supposerons donc dans les raisonnements suivants qu'un milieu isotrope 
quelconque se trouve des deux côtés de la lame P. Les deux coefficients 
de réflexion r et r se calculent facilement au moyen des équations élec- 
tromagnétiques. Soient d l'épaisseur de la lame, y son indice de réfrac- 
tion par rapport au milieu considéré, A la longueur d'onde dans la lame 
(lorsqu'elle se trouve en repos) pour les rayons de la fréquence // ; soient 
enfin cp l'angle d'incidence, et -li celui de réfraction. On a, si 
p = %7r dcos^ , 
(v ^ — 1 ) ' {cos ^ Cp — sin ''^py sin ^ '[^ 
(v^ — 1)* {cos'^Cp — sm^\pysin^- + 4< cos"^ Cp cos"^ \p 
A 
Admettons que v ne diffère que très peu de l'unité, et posons — l = f/. ; 
nous trouvons, en nous bornant aux puissances les moins élevées de fj.: 
2 
ffl = 2;r dcos 0, r = , ^ . ^ sin"^-, cos^ 0 — siv/^^p = cos 2 0 , 
écos^Cp A ^ 
r — r cos^ 2 (p. 
L'égalité (12) peut donc s'écrire 
X 
/ 1(^1 — h) + (^-'i — ^-'3) cosH<p\^ fy^sin^^-dn + 
0 ^ 
(30 
+|(^ + + ) du = 0. 
0 
Si la première intégrale n'était pas nulle, nous pourrions, en choi- 
sissant pour (y. une grandeur suffisamment petite, donner à cette inté- 
grale une valeur aussi grande que nous le voudrions pnr rapport aux 
ARCHIVES NÉERLANDAISES, SÉRIE n, TOME XIV. 2 
