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M. B. A. BOCKWINKEL. 
facile de démontrer pour tout autre corps en mouvemeut la loi que 
KiKCHHOFP a trouvée pour un corps eu repos, à savoir, que le rapport 
de ses pouvoirs cmissif et absorbant a une valeur indépendante de sa 
nature. Outre les artifices déjà employés dans la considération des corps 
noirs Kirchhoff se sert, pour arriver à sa loi, d'un théorème de réci- 
procité très général dont la formule (18) représente un cas particulier, 
et qu'il exprime à peu près de la façon suivante: Pigurons-nous, entre 
les ])lans noirs 1 et 2 de la même température, des corps réfléchissant, 
réfractant, et absorbant d'une manière quelconque les rayons que ces deux 
plans s'envoient. Fixons ensuite Tattention sur le faisceau allant de 1 à 2 et 
décomposons, dans le voisinage du plan 2, la partie dont les fréquences 
sont comprises entre n et n -\- dn en deux composantes, polarisées dans 
les plans et b.^, perpendiculaires entre eux; soit ïïdfi l'intensité de la 
première composante. Considérons de même le faisceau allant de 2 à 1 
par le même chemin que prend le premier faisceau , et décomposons , de 
nouveau dans le voisinage du plan 2 , la partie des rayons dont les fré- 
quences sont comprises entre n et n -f- fht, en deux composantes pola- 
risées en a 2 et ; soit B! dn la partie de la première composante qui 
arrive au plan 1. On a alors 
H=R'. 
Or, si l'on admet cette proposition pour un système en repos , if faut 
l'admettre également pour un système mouvant. Remarquons, pour le 
faire voir, que l'expression que Kirchhopf trouve pour la grandeur 
// peut être décomposée en trois facteurs. Le premier dépend de la 
grandeur et de la position relative des différents corps, le deuxième 
détermine l'affaiblissemcTit des rayons causé par leur réflexion, réfraction 
et absorption, et le troisième n'est autre chose que le pouvoir émissif 
spécifique d'un cor])s noir (voir le u°. précédent) que nous désignerons 
par y,; dans le cas d'un système en repos. I/expression pour H' se com- 
pose de trois facteurs analogues, le troisième ayant de nouveau la valeur 
fnj, si nous supposons que les espaces dans le voisinage immédiat des 
deux plans noirs soient remplis d'éther tous les deux. 
Or, pour ]msser des grandeurs H et //' aux grandeurs //, et H\ qui 
jouent le même rôle dans le système mouvant, il suffit de remplacer 
dans toutes les deux fy par le coefficient /'(c'est à dire par la valeur que 
prend /y dans notre formule (18) dans le cas de l'éther). Le théorème 
des états correspondants nous a])])rend que les autres facteurs ne sont 
