SUR LE RAYONNEMENT DANS UN SYSTEME MOUVANT. 
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pas changés par la translation. Quant au coefficient il ressort de nos 
considcratioiis ])rccédentes qu'il a la môme valeur pour les deux plans 
noirs. Par conséquent, l'égalité H = H' entraîne l'égalité //, = //', . Ce 
théorème une fois démontré nous pouvons suivre exactcuient la même 
marche que KiiiciiHOi'F. Nous arriverons ainsi à la formule 
on K et A sont les pouvoirs émissif et absorbant du corps considéré, 
tandis que k est le pouvoir émissif d'un corps noir de la même tempé- 
rature. U est à peine nécessaire de rappeler que cette loi est vraie aussi 
bien pour un milieu transparent quelconque que pour l'éther. 
14. A la fin de ses recherches Kirchhofp indique une conséquence 
importante (jue nous pouvons de nouveau étendre à un système mou- 
vant. Il fait voir qu'un système soustrait à l'échange de chaleur par des 
parois parfaitement réfléchissantes, est le siège d'un „rayounement 
noir'', c'est à dire que chaque faisceau lumineux, à l'intérieur du sys- 
tème, peut être regardé comme étant émis par un corps noir de la tem- 
pérature du système. ,,La vérité de cette conclusion est évidente si l'on 
remarque qu'un faisceau de direction opposée est, à la fin, totalement 
absorbé dans les réflexions répétées qu'il subit". Les mêmes considéra- 
tions s'appliquent à un sysième mouvant et on peut en conclure que le 
rayonnement noir existera dans tout système entouré de parois parfaite- 
ment réfléchissantes. ') Dans cet état de rayonnement chaque élément 
de volume d'un corps diélectrique contient une quantité d'énergie élec- 
tromagnétique dont la grandeur est étroitement liée au pouvoir émissif 
spécifique /y d'un corps noir. Afin de démontrer cela pour l'éther, nous 
fixerons notre 'attention sur un quelconque des faisceaux lumineux qui 
s'entrecroisent en un point F de ce milieu; nous donnerons aux rayons 
de ce faisceau des directions contenues dans un cône à ouverture é?û; 
infiniment petite, dont l'axe coïncide avec l'axe des z. Nous ne consi- 
dérons que les vibrations ayant des fréquences entre n et n -j- r/w, et 
') Les considérations précédentes ne prouvent ce théorème que dans une 
première approximation dans laquelle on néglige les quantités du second ordre. 
Cependant , en se basant sur la thermodynamique, von Mosengeil en a donné une 
démonstration pour un système animé d'une vitesse quelconque. (K v. Mosengeil, 
Théorie der stationaren Strahlung in einem gleichfôrmig bewegten Hohlraum. 
Ann. cl. Phijsil-. Bd 22. 1907.) 
