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H. B. A. BOCKWINKEL. 
Ainsi le pouvoir émissif d'un corps noir mouvant, pour une fréquence 
relative quelconque, est égal à celui d'un corps noir en repos, pour la 
même fréquence. Ce résultat, auquel nous n'avons pu arriver que grâce 
à des définitions proprement choisies, nous apprend en particulier que, 
à l'intérieur d'un système mouvant soustrait à l'échange de chaleur, la 
densité de Ténergie, en un point quelconque de Féther, suivra les lois 
de BoLTZMANN et de Wien, tandis que le pouvoir émissif, dans un milieu 
transparent quelconque, est proportionnel à y^. 
16. Considérons enfin d'un peu plus près l'état de rayonnement noir 
Q existant dans l'éther à l'intérieur d'un système mouvant, et de tem- 
pérature constante On a, |)our la même température, un état ana- 
logue de rayonnement noir dans un système qui est en repos; désignons 
cet état par P. En troisième lieu on peut imaginer, dans le système 
mouvant, un état de rayonnement P' qui est l'état „correspondant" ù P, 
dans le sens indiqué au numéro â. Or, je dis que l'état Q est identique à 
l'état P'. On croirait peut-être que cela n'exige plus de démonstration 
puisque, grâce au théorème des mouvements correspondants, l'état P' 
re])résente une solution possible des équations électromagnétiques. Toute- 
fois, bien que l'état P' soit possible, il n'a pas encore été démontré que 
c'est l'état qui existe en réalité. Pour combler cette lacune il suffit de 
considérer les propriétés caractéristiques qui peuvent servir à déterminer 
l'état Q. Ce sont les deux suivantes: 
1°. Dans l'état Q il y a des faisceaux lumineux de toutes les directi- 
ons, mais tels que, la fréquence relative étant donnée, l'intensité est la 
même pour chaque direction des rayons et pour chaque plan de polari- 
sation. (Voir le numéro 14). 
2°. Dans l'état Q, l'énergie moyenne par unité de volume due à l'en- 
semble des faisceaux est, pour une fréquence donnée, la même que dans 
l'état P. (Voir le numéro précédent). 
Or, ces mêmes propriétés sont caractéristiques pour l'état P' ; pour 
la première cela résulte immédiatement de ce que'P' est l'état corres- 
pondant à l'état P qui, lui-même, présente la propriété en question. 
Quant à la seconde , nous allons là démontrer dans le numéro suivant. 
17. Distinguons par les indices 1 et 2 les quantités qui se rappor- 
tent au système en repos et au système mouvant. Soit, dans l'état P , 
Ui l'énergie moyenne par unité de volume, pour une température et 
une fréquence données; soit U,^ la même quantité dans l'état P' . Nous 
avons 
