SITU MO llAYONNMiMKN'l' DANS UN SYSTKMK MOCVANT. 
tniiios ,,rore('s olectromotrices''' fictives, qu'on se représente comme 
ii!2,issMiit (liuis cliaque ('lémeiit de volume d'un corps rayonnaut, de telle 
sorte qu'elles sont [)arfaiteinent déterminées ])ar l'état de cet élément. 
Dans la déduction des expressions mathématiques pour ces forces électro- 
motrices, M. LoRKNT/, s'appuie sur la loi de Kihchiioff, et sur les équa- 
tions électromagnétiques d'un système en repos. 
Nous avons vu, dans le chapitre précédent, que la loi de Kikchhoff 
reste vraie pour un système mouvaut. Si donc on réussit à établir, pour 
un pareil système, des équations correspondant aux formules électro- 
magnétiques ordinaires, on peut présumer que les phénomènes du 
rayonnement dans un système mouvant puissent également être expliqués 
à l'aide de certaines forces électromotrices. C'est ce qui a lieu en effet, 
comme nous le ferons voir dans ce chapitre. 
20. Les équations dont nous aurons besoin pour notre but ne sont 
pas celles qui relient entre elles les grandeurs fondamentales, b' et l)' ') 
de la thc'orie des électrons, mais les formules qui déterminent les „valeurs 
moyennes'" de ces grandeurs. 11 ne faut pas confondre ces ,, valeurs 
moyennes" avec celles dont nous avons parlé au premier chapitre; taudis 
que ces dernières étaient prises pour un certain intervalle de temps, il 
s'agit maintenant des valeurs moyennes prises pour un certain inter- 
valle d'espace -). Ce sont ces valeurs moyennes „géométriques" qui 
se présentent à Tobservation et non ))as les grandeurs primitives, qui 
])euvent subir des changements très compliqués, même dans un esjjace 
tro[) petit pour être distingué. On obtiendra les relations entre les va- 
leurs moyeinies en égalant les valeurs moyennes des deux membres des 
équations primitives. Avant de faire cela, nous allons expliquer briève- 
ment ce que nous entendrons, pour un système mouvant, par la valeur 
)uoyenne d'une grandeur. 
•ZI. Considérons un espace S, infiniment petit dans le sens physique; 
cet espace renfermera un grand nombre d'électrons et les grandeurs élec- 
tromagnétiques, telles que b' et \)', présenteront, à un moment donné, 
des valeurs très ditlereutes dans les divers points de S. Fixons notre atten- 
tion sur une quelconque A de ces grandeurs, soit un vecteur, soit une gran- 
deur scalaire; ])uis, calculons, pour un moment déterminé, l'intégrale 
') Voir M. E. V 14 n° 1. Le vecteur & signifie le déplacement diélectrique 
dans l'ctlier (elektvische Erregung), tandis que le vecteur I) re]irésente la 
force magnétique. 
') Elles sont nommées „Mitte]werte" dans M. E. 
