SUR LE RAYONNEMENT DANS UN SYSTEME MOUVANT. 
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nés de p et de p il. Nous ne considérons que des systèmes non magné- 
tiques. Alors on a suivant M. K. V M- n°. 29 et n°. 30, i)our un 
système en repos, les égalités 
p = — dio^l^-{-N'^e,-{-N^e.,-\- , 
les premiers termes des seconds membres provenant des „Polarisations- 
clckironen" et les termes suivants des „Leitungselektroueu" comme ils 
sont nommés dans M. E. ^ est le moment électrique par unité de volu- 
me, N, e et U représentent le nombre par unité de volume, la charge 
électrique et la vitesse des électrons de la deuxième espèce. 
Il est facile d'étendre ces équations :\ un système mouvant : on trouve 
les mêmes formules, si Ton entend par U la vitesse re^a/^fra; de l'électron, 
et si en même temps ou prend pour variables indépendantes les coor- 
données relatives et le temps universel t. En introduisant au lieu de cette 
dernière grandeur le temps local t', et en désignant par ^' le moment 
électrique par unité de volume pour un système mouvant, on obtient 
J=-div^' + ^,{m.f') + N,e, + N,e,+ , 
pu = ^' + 7V, u, + iV^ «2 »2 + 
Maintenant, en prenant les valeurs moyennes dans l'équation (!'), et 
en posant b' = (£.', nous trouvons 
div (i'=z]Ve — div ^' + ^ (m . — A (n> ■ + 2 iVé u j ) , 
ou di 
c c ■ 
(m. 
la somme étant étendue à tous les électrons de la seconde espèce. Si 
l'on pose 
e + ^- = s-,x*(i-(^:i!)) = A 
la dernière équation devient 
div'^' = p'. (!'") 
Prenant ensuite les valeurs moyennes dans l'équation (ILT') et posant 
