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H. B. A. BOCKWINKEL. 
On déduit encore de la pi-euiicre des équations (22) 
2)' = (1 + W)(E-' = W(E-', (23) 
ou bien 
S'.x- = fn ^'^ + ^,2 ^'u + ^'z etc., 
où 
■^12 ~ ^21' ^23 ~ ^32) ^31 ~ ^13- 
Les équations (22) et (23) sont vraies pour des états stationnaires et 
quasi-stationnaires. Quant aux états périodiques, en les traitant de la 
manière usuelle à l'aide de grandeurs imaginaires, on peut se servir des 
mêmes équations ; seulement les coefficients seront des quantités com- 
plexes. Il se présente ensuite la question de savoir si, quand on met un 
système en translation, sans changer sa température, les quantités (o-) 
et (>?) se modifient ou non. Il semble permis d'admettre qu'elles ne chan- 
gent pas de valeur, du moins tant qu'on se borne à des corps qui pré- 
sentent trois plans de symétrie, perpendiculaires entre eux. En choisis- 
sant ces plans comme plans des coordonnées, une des éqiiations eu 
question devient 
Maintenant , on peut écrire pour 
= •^(a,ï»,,.,iv,/,m,), 
où S" désigne la température du corps. En admettant que la fonction \p 
puisse être développée suivant la série de Tayloe, nous pouvons écrire 
pour la dernière équation • 
■-^1 = «^.0 + l».'-- + /3 + 7 n)., 
attendu que nous négligeons toujours les quantités du second ordre. Le 
corps considéré étant exactement égal à son image par rapport à chacun 
des plans coordonnées, la fonction jj, doit rester invariée quand ou 
change le signe algébrique de Wx, ou de 1»^, ou enfin de n);, ce qui n'est 
possible que lorsque les coefficients x, (3, y sont nuls. On a donc ^, = ;^,o, 
et de pareilles équations s'obtiennent pour les autres constantes physi- 
ques. En passant maintenant de nouveau aux coordonnés primitives on 
voit que les constantes physiques [vi) et (tr) sont les mêmes quand le corps 
est en mouvement et quand il est en repos , pourvu que la température 
soit égale dans les deux cas. 
