SUR r.E RAYONNEMENT DANS UN SYSTEMK MOUVANT. 35 
ce qui devient € = pour un système en repos et de la même tem- 
pénitiire. Cela s'accorde avec l'équation (3) de l'article de Lorentz. 73e 
nuMue uous écrirons au lieu de (26) 
^' = {q) 33'. 
Introduisons maintenant les forces électromotrices. Nous pouvons le 
faire d'une manière assez naturelle en remplaçant^ dans les équations 
(rî2) et (23) <£' par -\- (£''" en ce qui concerne le courant de dé])lace- 
ment, et par (£' -\- lorsqu'il s'agit du courant de conduction '). 
Ou obtient ainsi les équations 
3' = (^) (^•' + S"'), ^' = {■^) + 
g' = (7) (Q:' + €-<") -f in (î^) (0:' + (Ï-) + in 
ou bien 
= ((^) + (5)) + (^) c-'" + f« {vi) 
Si l'on définit un nouveau vecteur par l'équation 
((7) + ï;. {y) (?<^" = (((t) + in {s)) 
la formule (27) devient 
= ((a) + iu (.)) ((?' + (E-) = (;/) (e' + S^) 
ou 
g' + = {p) (6'. 2) (28) 
Pareillement on peut définir une force „magnétomotrice" JF)'', en 
posant 
^' + = i'i) (h i = q-H > etc. (29) 
Cette grandeur ne diffère cependant de zéro que dans des cas fictifs. 
Pour les corps isotropes on a 
g' + S?' ^ Sp'' = qïè' . 
') M. E. V 14 n°. 50 c. 
') C'est ce vecteur <î'', complètement déterminé par l'état de l'élément de 
volume considéré, que nous nommerons tout court „la force électromotrice". 
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