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H. B. A. BOCKWINKEL. 
26. Pour faire ressortir encore mieux la correspondance comjjlète 
entre les phénomènes qui se passent dans un système en repos et ceux 
qui ont lieu dans nu système mouvant, nous allons encore considérer 
l'expression pour le développement de chaleur. Commençons, à cet effet, 
par établir l'équation qui exprime la loi de la conservation de l'énergie. 
Nous supposerons qu il n'y ait point de force magnétoraotrice et que 
les coefficients {q) soient égaux à l'unité; puis, nous séparerons les par- 
ties réelles et imaginaires des coefficients {p) en écrivant 
Pli = y-ii — «'Al , etc. 
L'équation (28) devient alors 
+ Q:" = (^.) — ?;(/3) d'. 
Nous pouvons faire disparaître les quantités imaginaires en introdui- 
sant un nouveau vecteur 2)', défini par l'équation = .5)' Alors 
l'égalité précédente devient 
C-' + (?-' = (;^)e' + «(/3)©', (30) 
correspondant à l'équation (22) du mémoire de Lorenïz. Maintenant, 
en suivant la marche de ce mémoire on obtient l'équation cherchée: 
(€« . S") = ((«) (£■ . g') + ^ » 1^-, ((d) S' . 3') + 
correspondant à celle qu'on y trouve au numéro 4. En égalant les va- 
leurs moyennes ^), prises pour un intervalle de temps assez long (voir 
le chapitre I, n°. 5) , des deux membres de l'équation (31), et en sup- 
posant d'abord qu'il n'y ait pas de forces électromotrices, on trouve 
') Il ne faut pas confondre ce vecteur avec le vecteur S' introduit au 
numéro 22, et qui est égal à (£' +^p'; le symbole S' est ici employé dans un 
autre sens pour faire ressortir l'analogie avec les formules de Lorentz. 
*) Dans ce qui suit nous entendrons par ces mots, comme au chapitre pre- 
mier, les valeurs moyennes prises pour un certain intervalle de tanps. 
