SUR LE RAYONNEMENT DANS UN SYSTKME MOUVANT. 
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Eu intogrant les deux membres sur une certaine partie de Tespace 
à l'intérieur d'une surface n fermée, il vient 
Or, le second membre de cette équation représente la valeur moyenne 
du courant d'énergie apparent qui entre dans l'espace S à travers la 
surface a , et qui est, suivant la formule (6) du numéro 4, égal à la va- 
leur moyenne du développement de chaleur à l'intérieur de t '). Donc, 
en désignant par iv cette dernière quantité, ou a 
10 =. Jïo^îWTW). (32) 
Cette équation et la formule analogue (24) de M. Lorentz font voir que 
le développement de chaleur est déterminé de la mê}ne manière, dans 
un corps en repos par le vecteur (J, et dans un système mouvant par 
le vecteur (è (comparer le n*^ 22). Si l'on donne aux axes des coordon- 
nées les directions principales dont il est question dans le paragraphe 8 
du mémoire cité, l'expression (32) devient 
^0=1 \x, (e.r + i^uV + mi 
où {(ij), i^ij), i^z') désignent les amplitudes des composantes du cou- 
rant électrique, et tZj, x.,, les valeurs que prennent les coefficients 
[x] pour les directions principales. Pour une température et une fré- 
quence données, ni ces valeurs, ni les directions principales ne sont 
modifiées par le mouvement du système. 
27. Les considérations que M. Lorentz fait suivre après le paragraphe 
8 de son travail font connaître la force électromotrice fictive qu'il faut 
concevoir dans chaque élément de volume d'un corps rayonnant pour 
rendre compte des phénomènes de radiation. 
Une fois démontré que la „correspoudance''' dont il a toujours été 
question dans ce mémoire, et qui en est, pour ainsi dire, la base, se 
trouve vérifiée dans tous les cas étudiés, on comprendra facilement que 
les forces électromotrices doivent être représentées, pour un système 
') Lorsqu'on prend les valeurs moyennes dans l'équation (6), le terme — 
disparaît dans notre cas. 
