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H. B. A. BOCKWINKKL. 
mouvant, par des expressions qui ^correspondent" à celles de M. Lorentz. 
Aussi pourrions nous parvenir à ces expressions par une voie inductivc 
complètement analogue ;i celle que M. Lorentz a suivie. Cependant, il 
nous a paru préférable de ne pas procéder de cette façon, parce que 
cela reviendrait à répéter presque exactement ce qu^il y a dans le mé- 
moire cité. Nous nous contenterons donc d'écrire les formules et de 
faire voir qu'elles peuvent rendre compte des théorèmes que nous avons 
démontrés au chapitre premier. Cela nous prouvera que ces forces peu- 
vent en effet produire un état de choses entièrement équivalent à l'état 
réellement existant que ces théorèmes servent à caractériser. 
Ou a (comparer les paragraphes 13 et 14 du mémoire de M. Lorentz) 
^ u y s 
Dans ces formules a désigne la grandeur de Télément d'espace con- 
sidéré, k le pouvoir émissif spécifique d'un corps noir, que, précédem- 
ment, nous avons indiqué par /'; nous choisissons maintenant la lettre 
k pour nous conformer à la notation de M. Lorentz. 
11 résulte de la correspondance entre les expressions (33) et celles du 
mémoire cité que, lorsqu' on prend pour P un état de rayonnement 
existant dans un systèuie en repos, Tétat „correspondant" F' dans le 
système mouvant sera également un état réel, ce qui, du reste, a été 
déjà démontré au numéro 16, en ce qui concerne l'état de rayonnement 
dans l'éther à l'intérieur d'un système de température constante. Main- 
tenant que nous avons énoncé ce théorème dans toute sa généralité, 
nous eu pouvons faire plusieurs applications. Pour doiiuer un exemple, 
vérifions la proposition, démontrée au numéro 15, que le pouvoir émis- 
sif d'un corps noir mouvant est égal à celui d'un corps noir en repos. 
Nous n'avons qu'à considérer deux états correspondants; dans ces états 
les intensités de faisceaux lumineux correspondants seront égales, de 
sorte que le pouvoir émissif du corps qui est la source des faisceaux 
est le même dans les deux cas. Ceci restera vrai évidemment pour un 
corps quelconque, d'oià l'on conclut, en ayant égard à la loi de Kirchhoff, 
que le pouvoir absorbant d'un corps n'est pas non plus changé ])ar la 
translation. C'est ce qu'on peut aussi démontrer directement; en effet. 
