St)l{ \A') Il AYONNIOMHNT DANS UN SYSTKMK MOUVANT. 159 
si les mouvements incidents se correspondent, les intensités des fais- 
ceaux incidents sont égales dans les deux cas, et il en est de inêine dos 
développements de chaleur dans le corps oi^i les rayons ])énètreiit. 
Kntin, on démontre facilement que, diins un système soustrait à 
l'échange de chaleur, la condition de l'équilibre calorifique est remjdic 
quand on admet l'existence des forces électromotrices énoncées; c'est ce 
qui est démontré par M. Lorkntz, pour un système en repos, au paragraj^he 
Ifi de son mémoire. La marche qu'il suit ])our arriver à ce résultat con- 
siste à faire voir que, par leur rayonnement, deux éléments de volume 
A'ctè-' produisent l'un dans l'autre dos quantités de chaleur égales. Il en 
sera de même dans le mouvement correspondant. La somme des quan- 
tités de chaleur que produisent tous les éléments s' dans l'élément s est 
donc égale à la somme des quantités de chaleur que * produit dans tous 
les autres éléments de volume. Mais cette dernière quantité n'est autre 
chose que la quantité tofa/e de chaleur perdue par .v, pour la raison 
même que le système est soustrait à l'échange de chaleur. Par consé- 
(juent, l'élément s reçoit autant de chaleur qu'il en perd, et sa tempé- 
rature sera constante. Donc, l'équilibre calorifique existera. 
28. A la fin de son travail (§17 et § 18) M. Lokiontz a2)plique les ré- 
sultats obtenus à la recherche de la densité de l'énergie produite par le 
rayonnement en un point F d'un diélectrique quelconque faisant partie 
d'un système de température constante. A cet ell'et il a calculé d'aboi'd 
les amjditudes (€//)) et des courants électrique et magnétique, 
décomposés suivant la direction/. Pour un système mouvant ou obtiendra , 
pour la même température et la même fréquence, des expressions ana- 
logues, savoir ') 
oii V désigne, pour le cas du repos, la vitesse de })ropagation des vibra- 
tions ayant la fréquence u. Or, dans le cas qui nous occupe, les expres- 
sions (34) déterminent l'énergie électromagnétique par unité de volume, 
tout comme les carrés des amplitudes de ^ et de .p déterminent cette 
énergie dans le cas traité par M. Lorentz. Pour l'énergie électrique Ue et 
') Voir le paragraphe 18 du mémoire de M. Lorentz; uous devons poser 
ici q — \. 
