SUR r,K RAYONNEMENT OANS UN SYSIÈME MOL'VANT. 
41 
mule (34) le carré de l'amplitude est égal pour toutes les compo!?aiites 
de (£' et de S^', et comme 
on trouve 
de sorte que l'ou a enfin 
-3 — • ('^») 
Dans le cas de Téther cette expression est identique à celle que nous 
avons déjà trouvée dans le numéro 14, formule (20), où l'onji'a tenu 
compte que de l'une des composantes des rayons, polarisée dans un plan 
a quelconque. Le résultat (35) s'accordant parfaitement avec celui obtenu 
par M. LoRENïz, dans le paragraphe 18 de sou mémoire, nous avons 
retrouvé la proposition du numéro 15, c'est-à-dire, que la densité de 
l'énergie électromagnétique qui existe dans un diélectrique quelconque, 
faisant partie d'un système à température constante, n'est pas modifiée 
par la translation. 
Chapitre III. 
29. Nous allons maintenant vérifier les résultats obtenus dans les 
chapitres précédents, en examinant le cas unique où. l'éuergie émise par 
un corps rayonnant peut être directement calculée. M.Lorentz a montré 
qu' on peut trouver le pouvoir émissif d'une lame métallique, quand 
on se borne aux vibrations de très petites fréquences. ') La méthode 
revient à considérer les changements de vitesse que subissent les électrons 
dans leurs chocs contre les atomes du métal; on sait que ces électrons 
deviennent par là des centres de rayonnement. Le pouvoir absorbant 
peut être exprimé d'une manière simple au moyen du pouvoir conduc- 
teur (T, grandeur déjà déterminée par Drude en fonction des constantes 
') H. A. LoRENïz, On the émission and absorption by metals of rays of 
beat of great wave-lengtbs. Amsterdam ProcecdingK ^ Vol. 5, 1903. 
