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H. B. A. BOCKWINKEL. 
qui interviennent dans la théorie des électrons libres. Il se trouve que 
le rapport du pouvoir émissif au pouvoir absorbant de la lame est, en 
elt'et, indépendant de la uature du mi'tal; de plus, ce ra])port, c'est-à-dire 
le pouvoir émissif d'un corps noir, vérifie la loi de Wien. 
Il s'agit maintenant de ruontrer que les considérations de Lohentz 
peuvent être reproduites pour une lame métallique animée d'une trans- 
lation uniforme. A cet effet nous nous servirons de nouveau de la 
conception des deux états „ correspondants" , en démontrant que le 
courant d'énergie apparent produit par un électron, en un point qui se 
meut avec le système, est donné par une expression analogue à celle 
que M. LouEiNTZ a déduite 2)our un point qui a une position fixe par 
rapport à l'étlier. ') 
30. La loi établie par M. Lorentz peut être exprimée de la manière 
suivante: Soit c la vitesse de la lumière, e la charge de l'électron, r la 
distance de la position occupée par l'électron, au moment /, au point 
F considéré, la composante de l'accélération perpendiculaire à la 
V 
direction OP; alors l'électron produit en P , au moment / -| — , un 
champ électromagnétique dans lequel le déplacement diélectrique b a 
la direction de \j, et la grandeur 
1_ h 
4^ TTC'' r' 
tandis que la force magnétique ^ a la même valeur absolue que le vec- 
teur È», et est dirigée perpendiculairement à ce vecteur et à la ligne 0 P, 
de telle sorte que le courant d'énergie c [t>.^] a la direction de 0 vers P. 
Ajoutons immédiatement le résultat que nous trouverons pour le système 
mouvant. Soit P' le point, se mouvant avec le système, où nous désirons 
connaître le dérangement d'équilibre produit par l'électron e, qui se 
trouve en 0 au moment t' (temps local de 0); soit ensuite /•' la distance 
OP' et i,y la composante de ra(*célération de l'électron j^erpendiculaire 
à la direction OP'; alors il y aura enP' , au moment /' -\~ (temps local 
de P'), un champ électromagnétique dans lequel le vecteur b' a la 
direction de j^y et la grandeur 
_ k 
4 X r' ' 
') M. E. V 14 11°. 18. 
