14 
H. B. A. BOCKWINKEL. 
? 1 ? 
^ = cos (r , x) -- , etc. (39) 
ex c ci 
Ou a négligé, dans ces formules, les quantités reufermant la deuxième 
puissance de Iu| et de \\X>\ , mais on a conservé celles qui renferment le 
produit de |uj par \\Xi\, comme cela se fait partout dans M. E. 
Maintenant , le point du système mouvant qui coïncide avec P au mo- 
ment t' -\ — , s'obtient, au moment f', en tirant du point F , dans une 
direction opposée à celle de la translation, une droite delalongueur- \\X)\. 
Soit la distance OF', alors ou a, en négligeant les quantités du second 
ordre, 
r — r'^-VOr- (10) 
c 
Or, je dis (|ue, an moment / -| — , le temps local de P est t -\- -. 
En effet, par la définition même (voir la formule (1)) on voit que le 
temps local de P' diffère du temps universel par une quantité 
T T 
suivant (40) ; donc , au moment i' -\ — , le tem])s local de P' est /' -) — . 
c c 
Ainsi nous pouvons dire que l'électron, se trouvant en 0 au moment i' 
(temps local de 0, à la fois temps universel), produit en un point P' 
V 
du système mouvant, au moment où le temps local de P' est t! -| — -, 
un dérangement de l'équilibre électromagnétique déterminé par les équa- 
tions (36), (3/), (38) et (39). Il nous reste à introduire dans ces équa- 
tions les grandeurs représentées par les symboles avec accents. Pour cela 
nous menons l'axe des z le long de OP' , l'axe des x dans le plan POP' , 
perpendiculairement à 0P\ et Taxe des^' perpendiculairement aux deux 
premiers (de sorte que nj^ = 0) ; on voit facilement dans une figure 
que, à des quantités du deuxième ordre près, 
cos (r, x) = —, cos — 0, cos (r, z)=\, 
