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H. B. A. BOCKWINKKL. 
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Ces formules montrent bien la véritej du théorème par lequel nous 
avons exprimé, pour un système mouvant, le rayonnement d'un élec- 
tron. Il faut encore remarquer qu'on a négligé, dans le résultat obtenu, 
des quantités renfermant le facteur \ , ce qui pourra se faire quand la 
distance OP' est suffisamment grande. 
31. Considérons maintenant une lame métallique d'épaisseur A très 
petite, se mouvant d'une vitesse de translation W, et calculons l'énergie 
que cette lame émet par un élément « de sa surface, dans la direction 
de la normale. Conformément à la définition que nous avons donnée du 
pouvoir émissif, il s'agira surtout de déterminer le courant d'énergie 
apparent, c[b' . ^'], produit par la lame en un point P de sa normale. 
Nous supposerons que P se trouve à une telle distance qu'on peut 
négliger les différences entre les distances de P aux divers points du 
métal. Tous les électrons qui se trouvent, à un moment donné f' , dans 
la lame considérée, peuvent donc être regardés comme étant à la 
même distance r de P , de sorte que le mouvement électromagnétique 
T 
total qu'ils produisent en ce point, au moment t' -\ — (temps local de 
P),se détermine suivant les paragraphes précédents par les équations 
47rc''r dt ^ive'-r dt 
^' X = — b',/ , \)' = b'.r , = 0 , 
où nous avons pris la normale à la lame pour axe des z; U désigne la 
vitesse d'un électron par rapport au système mouvant, c'est à dire, la 
vitesse du mouvement calorifique; la valeur moyenne en sera représen- 
tée par u. Le courant d'énergie apparent passant, au point P, par un 
élément de surface ce' perpendiculaire à OP , et appartenant à la partie 
du mouvement électromagnétique polarisée dans le plan YZ, est donc 
c b.-r'^ oo' . 
