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H. B. A. BOOKWINKEL. 
de surface normal au vecteur (£' et se mouvant avec le système, tandis 
que (£' est la force qui agit sur les électrons lorsqu' ils sont en repos 
par rapport au système. Le rapport do 3' à <£' sera donc déterminé 
uniquement ])ar le mouvement des électrons par ra])port au système, et 
une même formule donnera le pouvoir conducteur a du système, qu'il 
se meuve ou non. Nous pouvons donc employer la formule de Drude ') 
e^Nlu 
^ = 2- ^. (41) 
X mu 
En admettant que la valeur moyenne de réiiergie cinétique du mou- 
vement relatif d'un électron iest la même pour tous les groupes des 
électrons, et qu'elle est égale ;\ la valeur moyenne de l'énergie cinétique 
g d'une molécule gazeuse à la température du métal considéré, on peut 
écrire pour (41) 
•Le^ Nlu 
de sorte que le })ouvoir absorbant est donné par la formule 
A^ — Y-e" NI u. 
4 qc 
Le rapport du pouvoir émissif au pouvoir absorbant est donc 
quantité qui ne dépend plus des propriétés particulières du métal con- 
sidéré. ^) Cela s'accorde avec la loi de Kiiichhoff, et la dernière quan- 
tité peut être considérée comme le pouvoir émissif d'un corps noir. Il 
en résulte pour le pouvoir émissif spécifique d'un tel corps la formule 
Le „rayonuement noir" qui existe, comme nous l'avons vu précé- 
') Drude, Ann. d. PInjsil;, Bd. 1, p. .'366, 1900. 
') Par une communication verbale de M. Lorentz j'ai appris que ce résul- 
tat reste le même quand on fait d'une manière un peu plus exacte les calculs 
contenus dans son mémoire. Il va sans dire que ces calculs plus rigoureux 
pourraient s'efifectuer également pour un système mouvant. 
