StiU I.R RAYONNKMENT DANS HN SYSTEME MOUVANT. 
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(Icimiiciit , dans toute rétendue d'un système à température constante 
est caractt'risc par une densitc; do l'énergie électroiiiaguétique qui ^ dans 
l'éther libre, est donnée par 
c 
ce qui donne en vertu de l'équation ( tS) 
'^ = w- 
32. La formule (43) s'accorde avec l'équation (25) du mémoire de 
M. LoRENTZ, où l'on a représenté par xT l'énergie cinétique q d'une mo- 
lécule, 7' étant la température du système considéré. En ce qui concerne 
les rayons de faible fréquence le ^rayonnement noir'' est donc, pour les 
systèmes à vitesses de translation diffcrei/tes , caractérisé par la mnne 
quantité d"énergie par unité de volume, pourvu que l'énergie d'une 
molécule, dans le mouvement relatif, soit toujours égale. Dans les cha- 
])itres précédents noiis étions déjà arrivés à la conclusion que ceci est 
vrai, non seulement pour les petites fréquences, mais pour tontes. Donc, 
malgré la diversité des points de vue où nous nous sommes placés, les 
considérations des chapitres I, II et III conduisent à des résultats s'ac- 
cordant entre eux. 
33. En terminant ce mémoire je dois mentionner que la théorie du 
„rayounement noir" a été développée d'une manière en quelque sorte 
complète par M. Von Mosengeil^) et que M. Hasenôhkl ■'') a également 
publié quelques recherches sur ce sujet. Ces deux auteurs effectuent 
leurs calculs sans recourir à des approximations, de sorte que leurs ré- 
sultats s'appliqueraient même à des systèmes dont la vitesse de trans- 
lation deviendrait comparable à celle de la lumière. Puisque nous nous 
sommes constamment bornés à des quantités du premier ordre, ce n'est 
pas ici le lieu de discuter les résultats obtenus par ces physiciens. Il 
suffira de remarquer que ces résultats difi'èrent entre eux dans les quan- 
tités d'ordre supérieur au premier, mais qu'ils s'accordent dans les 
quantités du premier ordre avec ceux auxquels nous sommes arrivés. 
') Voir la formule (20), dans laquelle on n'a tenu compte que de la compo- 
sante des rayons polarisée en un plan a quelconque. 
') K. VON MOSENGEIL , 1. C. 
') F. Hasenourl, Zur Théorie der Strahlung in bewegten Korpern. Ann. 
d. Phy.U;, 1904, Bd. 15; 1905, Bd. 16. 
ARCHIVES NÉERLANDAISES, SÉRIE II, TOME XIV. 4 
