SPIOCTRKS d'aIÎSORL'TION SKLECTIVK 
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fi57 et fi7() disparaît dans l'air li(mide, tandis que la bande fîn? devient 
l)lus line et celle à 705 plus large et plus forte qu'à la temjxTatnre 
ordinaire; cela ne s'accorde pas exactement avec ce que nous avons 
constaté. 
Que réclat particulier de la pierre précieuse résulte en partie d'une 
fluorescence, c'est ce que E. Becquerel, Crookks, Lecoq de Bois- 
BAUDRAN et d'autres encore avaient déjà reconnu. 11 n'y a pas fort 
longtemps que Ci. C. Scumidt ') a établi que l'oxyde d'ahuniiiiuni pur 
n'est ])a,s Huorescent, mais que la moindre trace d'oxyde de chrome en 
solution solide produit une forte Uuoresoence rouge, qui est déjà sen- 
sible pour une teneur de 1 : 10 000; les rayons excitateurs étaient des 
rayons cathodiques ou canaux. 
Tout récemment les spectres du rubis ont été étudiés par Miethe ^); 
outre les régions diffuses d'absorption dans le vert jaunâtre et le jaune, 
il indiqua quatre bandes étroites dans le bleu et quatre dans le rouge; 
ces bandes correspondent eu réalité à celles que nous avons observées; ce 
sont surtout les deux bandes situées le plus vers le rouge qui sont nettes 
et foncées. Dans le spectre de la fluorescence, ou voit exactement au 
même endroit deux bandes d'un rouge intense; comme rayons excita- 
teurs on peut employer des rayons catliodiques ou de la lumière ultra- 
violette entre 380 et 300 Du laitier de tliermite coloré par le chrome 
et des masses d'argile fondues dans le dard d'un chalumeau à gaz oxy- 
hydrique, ou dans le four électrique, avec addition de chrome, se com- 
portèrent comme le rubis naturel. 
16. Nous n'avons pas non plus cru devoir admettre une différence 
entre les pierres naturelles et les pierres artificielles, de sorte que ce 
sont ces dernières qui nous ont servi dans nos expériences définitives. 
Dans le laboratoire nous avous taillé et poli à l'aide de carborundum 
deux parallélipipèdes de 7 X 7 X 4 X X vam; pour le 
premier l'axe était parallèle à la jjlus longue arête, pour l'autre à la 
plus courte; pour une épaisseur de 1,5 mm. on obtient déjà une absorj)- 
tion suffisante dans le spectre d'un réseau, surtout aux basses tempé- 
ratures. 
Nous allons décrire d'abord le spectre d'absorption principal ordinaire 
') G. C ScnMiDT, Aiiit. il. l'/iijs., 13, ()25, 1904; on y trouve la biblio- 
grapliie antérieure. 
') A. MuiTiiE, Verli. (I. Deuiscli. Physik. Ces., 9, 715, 1907. 
