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l'Infin, ])()ur clioisir un excinplo nuiiu;n(|ue s'accordant mieux avec 
ceux que Ton rencontre dans les cas de minimum de température de 
plissement expérimentalement étudiés, soient y/ = 1 5, =l,a^ = ] ,i<~), 
d(! sorte que Ti,^_'^ 7/,,; soit en outre = 1,1; alors a\ résulte 
de ré(j nation 
0,1 + 0,25 X = V 0,12 = 0,3435 
= 0,974 
et de 
— 0,15 + 0,25, /■ + j 0,25 = 0 
d'où .r, presque égal à 0^5. 
Nous retrouvons donc très nettement le premier cas. 
Le cas intermédiaire exigerait que soit égal à x.^. Si, pour le cas 
intermédiaire, nous voulons porter Tattention sur d'autres particula- 
rités encore, nous remarquons: 1°. qu'à chaque température il n'y a 
qu'un seul i)oint d'intersection pour f = 0 et ^ f = 0: 2°. qu'au 
dv dvdx 
point de séjiaration de -y = 0 une des branches doit présenter une tan- 
gente parallèle à l'axe de x; de sorte que, comme les deux valeurs de 
^ au point double sont données par l'équation: 
(Ix 
do' \dxJ ~^ doMx \dxJ ^ diulx' ' 
on a de nouveau —-'f-, = 0 (voir i). 202). jN'i la brandie descendante 
dvdx 
d'^p 
ni la branche ascendante de la courbe — — - = 0 ne passent par le point 
dodx 
de séparation, mais cette courbe y présente un minimum de volume. A 
une température plus basse la bi-anche va])eur de~= 0 est coupée 
en un point correspondant à un x plus petit, et à une température plus 
élevée la branche liquide de la branche de droite est coupée à une valeur 
un peu plus grande de x. A la température de séparation même— y- = 0 
touche ^f- = 0 et la tangente commune est parallèle à l'axe des x. 
dv 
