LA LOI DE l'attraction DI'! DOUBLKTS Ér.KCTHlQURS. .'519 
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où A est Triiergii; ciiu'ti(|iu' du svsièiiu', (f l'iutciisilc du cliaini), Ç l'auti-lc 
forme pur Taxe; d'uuc molccidt; et la forin; électri(jue à Teiidroil' coiisi 
dcrc et (' une coustaute, indépendante de la vitess^e des molécules et de 
rendroit où elles se trouvent. 
Si cette dernière condition est satisfaite, les considérations statistico- 
mécani([ues de BoLTZiMANN et Gibbs sont immédiatement applicables à 
notre i)rol)lème. Si elle n'est pas satisfaite, ces considérations cessent 
d'être applicables, et il n'est pas possible de résoudre le problème, avant 
qu'on ait traité d'une façon analogue, par voie statistique, les milieux 
continus comme le champ électromagnétique. Aussi est-il impossible, 
pour le moment, d'examiner de plus près le cas oii les molécules sont 
des vibrateurs, de sorte que nous devons nous borner à considérer celui 
oi^i les molécules sont des doublets constants. 
Figurons-nous maintenant une molécule A et une antre H à une 
distance r de la première. ÎS^ommons & l'angle formé par l'axe de A et 
le rayon vecteur; la force électrique exercée par J au point oir se trouve 
J3 est alors : 
= — . \ 4 co^^ 3- + sm- & = — . 1/ 3 cos'- & + 1 . 
Soit encore ^ l'angle formé par et l'axe de B ; l'énergie poten- 
tielle de B est: 
— -3 V/3 cos- Sr -\- l .cos (p. 
Or, d'après la théorie bien connue de Boltzmanx et Gibbs, la ])ro- 
babilité que l'angle (p soit compris entre les limites Cp et 0 d<p et 
l'angle S" entre S' et S" -[- est: 
J/3 ros^ 3- -j- 1 ■ cos $ 
3 t 
'/4 S in dCp.s'm S" d^ .e , 
o\i f représente le double de l'énergie cinétique pour un seul degré de 
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liberté, soit les „ de l'énergie cinétique moyenne du mouvement du 
