ÉqiULIBRKS DANS LKS SYSTKMES QUATERN AFIIKS. 
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soiniiu'i cil 7 ', et ((lU! nous projetions la courbe de contact, nous ob- 
tenons la courbe de saturation de V. De bi situation de hi courbe de 
contact il résulte que les solutions ne correspondent qu'à des états 
métastables , de sorte que V ne peut pas exister à Tétat stable, ni isolé, 
ni en contact avec une solution. 
Toutes ces déductions sont indépendantes de la forme et de la situa- 
tion de la surface pourvu que Z' U' se trouve au-dessous de Z" U". 
Si à la phute de A,, on ])rend une autre troisième coni])osante , I" change 
de situation et la surface Ç change de position et de forme. Seule la 
courbe! limite Z" U" conserve sa forme et sa situation, de sorte que 
encore une fois Z' W est au-dessous d'elle. Il en résulte, d'après ce qui 
précède, que les deux courbes de saturation, bien qu'elles changent de 
forme et de position, s'entrecoupent encore et que 7' ne peut ])as exister 
à l'état stable à côté d'une solution. 
Ces considérations gardent encore toute leur valeur, lorsqu'à la place 
de on ])rend un mélange de diverses substances de composition con- 
stante, mais pour le reste quelconque. Car aussi longtemps que tous 
les liquides contiennent ces diverses substances dans le même rapport 
que Lp, on peut considérer Lp comme une composante unique. Cela 
ne sera plus le cas en général, si l'on tient compte de la phase gazeuse, 
parce qu'alors le rapport est un peu modifié ; et il n'en est pas ainsi 
non plus, évidemment, lorsque un ou plusieurs des éléments constitutifs 
de Lp se séparent à Tétat solide. 
Il en résulte de nouveau que les deux courbes de saturation doiyeut 
s'entrecouper et que V ne saurait coexister avec une solution'. 
Lorsque Z ci U forment une combinaison stable , est situé au- 
dessous de Z' U' , p. ex. eu Z'^. Il est aisé de voir qu'alors une partie des 
solutions de la courbe de saturation de V repn'sente des états stables. 
L(î partie stable de l'isotherme se compose alors d(î trois portions, savoir 
des deux courbes de saturation des substances Z et U , reliées par celle 
de la combinaison V. 
Il est clair que dans ce cas aussi la nature de la troisième substance 
Lp n'a pas d'influence sur li's phénomènes, de sorte que l'isotherme 
appartient toujours au même type, bien que la forme et la situation 
dépendent de la nature de la substance Lp. 
On peut évidemment étendre ces considérations au cas oi^i J?' et U 
forment plus d'une combinaison, et on obtient alors des résultats ana- 
logues. Résumant ceux-ci, on trouve: 
