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(rintersectioii des surfiiccs de saturiitiou A', ]' et . A <;e morneiil les 
plinses X , r, Z , et L peuvent cocxist(!r. Or, L ])eut avoir deux 
(;oni])ositions par rapport aux ])hases solides; /. ])eMt uolammeut être 
situé à riiilérieur ou ii l'extérieur du tétraèdre, dont les somiuets sont 
Z, x,,x et y. 
Dans les considérations précédentes nous soinnies toujours partis de 
cette supposition, que L est extérieur à ce tétraèdre; il est évident 
qu'en fournissant de la chaleur on produit alors la réaction: 
Au-dessous de la température de transformation on n'observe que 
l'équilibre A' -j- V ~{- L (fig. 12) et au-dessus les équilibres 
X-\- r + Z-i-J., X^Z+Z^+L^i Y+Z+Z, +i.(tig. 13). 
A mesure que la température, à laquelle se rapporte la tig. J -i, s'élève, 
la surface Z s éteiul davantage et se rapproche des faces Jf ZX et If ZY ; 
si nous su])posons que c'est WZY qui est coupée la première, la fig. 13 
se transforme en tig. 14. La ditlerence entre les deux est évidente; les 
équilibres quaternaires ZZ^ Y L et Z^ ï h de la fig. 13 ont disparu dans 
la fig. 1-t, et dans cette dernière le système IFZY ofl're la courbe de 
saturation de Z , ce qui n'est pas le cas dans la fig. 13. 
^ z 
Wi- 
/y 1 
Entre les figg. 13 et 14 il y a une forme de transition, qui résulte 
des deux en imaginant que la surface Z n'a plus qu'un seul point dans 
la face WZY. A la température qui s'y rapporte, le système ternaire 
WZY ofi're l'équilibre ZZ^ Y L; c'est donc la température de transfor- 
mation de Z^ en Z en présence de ]' solide et de la solution saturée; 
la réaction est notamment : 
