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p. A. 11. SCHRKINMCMAKERS. 
La transformation qni a en lien ilans la face se reprodnira dans 
le plan WZX, à une temiicratiirc plus élevée encore: on obtient alors 
les circonstances représentées fig. lû; les équilibres ZZ^XL Z^XL 
de la fig. 14 ont disparu. Dans les deux systèmes ternaires Jf ZX et 
JI ZY on a alors des courbes de saturation X, et la siirface de saturation 
s't'tend sans interruption de la face ll'ZXli la face WZY. Il est clair 
que la température à laquelle se produit la transition entre les figg. 1-1< 
et 15 est la température de transformation de Z^ en Z , en présence du 
solide A' et de la solution saturée. 
Si la température est élevée au point que l'on a atteint la température 
de transformation de Z^ en Z en présence d'une solution saturée, la 
surface de saturation Z^ de la fig. 15 disparaît en un point de l'arête 
WZ. Il ne reste plus alors que les surfaces de saturation des composantes 
X, Y et Z, de sorte qu'on retrouve les mêmes circonstances que dans 
la fig. 6, mais projetées d'une autre façon. 
Nommons 
'1\ la température de transformation Z^Z^ Z -\- h 
2\ „ „ Z,+X^Z+L 
2\ „ „ Z, + Y-^Z+L 
T, „ „ X-]~Y^Z+L; 
on a y, > > > T^. 
Au-dessous de 1\ les isothermes ont l'allure de la fig. 12; à 1\ on 
a la forme de transition de la fig. 12 
en fig. 13; entre T,^ et les circon- 
stances sont celles de la fig. 13; à 
1\ la fig. 13 se transforme en fig. 1 ^ 
qui se transforme à son tour en fig. 
15 à la température ; enfin, à 2\ 
la surface de saturation Z^ disparaît. 
Dans les cas mentionnés jusqu'ici 
nous sonnnes partis de cette suppo- 
sition, qu'une des composantes [Z) 
forme une combinaison (y^,) avec le 
dissolvant {W). Nous albms mainte- 
nant considérer le cas représenté fig. 
16, oii deux des solides, X et forment une combinaison V . 
