KTIIDK SPECTROHÉl/rOOUAlMIIQtll'; DKS l'IlliNOMKNES, ETC. 471 
On obtient des n'siiltuts semblables en se rii|)|)ro(;liiint de h partir 
des graiidi-K longueurs (Foiulc, done en eniplo^yiuil des ondes ])our les- 
quelles la valeur de ' ^ ^ va en aui^'inentanl . 
11 suffit d'un petit changement dans la disposition de rexpérience 
pour obtenir des eilets opposés, c'est à dire pour faire en sorte ([ue seuls 
des rayons avant subi la réfraction anomale entrent dans le spectrohéli- 
ogra|)he, tandis ([U(! la lumière normalement réfractée est empêchée 
d'arriver à la fente. 11 faut notamment rendre la fente en F très large et 
placer en son milieu une tige verticale (une allumette p. ex.), dont 
l'image tombe exactement sur la fente en Q,. Dans ces circonstances^ de 
la iiiinière issue des deux parties de Fouverture P ne peut être transmise 
par (i que si elle a été déviée par la vapeur. C'est ainsi que les photo- 
graphies (Ç, ^ et ù ont été obtenues; la seconde fente correspondait suc- 
cessivement à A 5884, A 588(5 et A 58S9. S'il n'y avait pas eu de gra- 
dients de densité, tout le champ aurait été obscur; l'existence de régions 
claires prouve qu'il y avait des gradients de densité. Pour les photogra- 
phies ^ et c'est le tube B qui fut refroidi, pour û le tube A. 
Voici la conclusion générale que Ton peut tirer de ces expériences. 
Lorsqu'on examine au moyen du spectrohéliographe la lumière qui 
passe par une vapeur absorbante et qu'on place la fente de la chambre 
noire de Tappareil au bord d'une bande de dispersion, des irrégularités 
marquées dans l'éclairement du champ n'apparaissent qu' aux endroits 
de l'image qui correspondent à des régions oi^i le gradient de densité 
dans la vapeur est grand. A mesure que le fente se rapproche du, milieu 
de la bande de dispersion, on peut constater dans l'image des régions 
oi\ les gradients sont plus petits etc. Grâce à la réfraction anomale le 
spectrohéliographe dévoile donc clairement des particularités dans la 
distribution de la vapeur, même dans des cas oi^i le pouvoir absorbant 
ou émissif du milieu n'auraient pas pu révéler une structure. 
Nous pouvons maintenant considérer d'un peu plus près la portée de 
ces constatations au point de vue des phénomènes astrophysiques. 
Supposons que nous ayons une grande masse de vapeur absorbante, 
d'une densité moyenne telle que, si elle était uniformément distribuée, 
ses raies d'absorption se montreraient étroites, et à une température et 
dans des conditions de luminescence telles, que les raies d'émission sont 
très faibles. Dès que la densité de la masse n'est plus uniforme, certaines 
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