SUR l/ÉTAT SOLIDE. 
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ment l'état lic(ui(lc, mais aussi W'Iat solide (cristallisé ou non) est com- 
j)iis dans réquatioii d'étal de van dkr Waals. 
(i. Nous avons doue trouvé (§ 4) pour la dissociation des molécules 
doubles d'une substaiiee quelconque l'équation 
,T2 3/ 1 
si nous admettons y = 'Vo- Car y ~ ^ ( — '^'i ■^'^'■2); pour une 
molécule triatomi(iue est environ égal à G (gr. cal.) et pour la molé- 
cule double hexa-atomique /■, est environ égal à9 ; on a donc 7 = 
~ '12 ( — ^ 4" 1^) — ^'2- Mais dans d'autres cas Texposant y pourra 
évi{leinment avoir une autre valeur. Dans tous les cas, pour pouvoir 
efi'ectuer quelques calculs numériques, nous avons le droit de nous figu- 
rer une substance idéale, dont les grandeurs caractéristiques sont don- 
nées par des valeurs arbitraires, mais possibles. 
Cest ainsi que nous avons imaginé une substance pour laquelle 
(voir § -i) : 
c = '2 (gr. cal., cm.-^) ; y,, = '^^00 (gr. cal.) ; 7 = ^li \ 
« = 2700 ; />, = 1 ; = '/., ; ~ Aù = ~ {— b, -j- U.,) = 'j., j ' 
de sorte que l'équation (3) devenait {7i = ii gr. cal.) 
Si nous sup])osons que a et ù sont des constantes, les données cri- 
tiques de cette substance sont déterminées jiar 
en admettant notamment qu'au point critique la dissociation des molé- 
cules doubles est avancée au point, que pratiquement nous pouvons 
supposer que toutes les molécules sont devenues simples '). Puisque a 
et ô, comme toutes les grandeurs ci-dessus, se rapportent à des quantités 
moléculaires donhlcK, nous devons écrire 'ZJl'J'r, puisque pour p = 1 le 
facteur 1 -)- p, dans (1 + p) HT, devient égal à 2. 
jN'ous trouvons donc, avec II = 2 (gr. cal.) et /; = 2^2 = '/i : 
') S'il en était autrement, les données critiques seraient déterminées par 
les équations (15), (16) et (17) que j'ai déduites dans les Arcli. Teijler, (2), 
t. 11, 3e partie, pp. 235—331, i;m 
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