SUR T,'ÉTAT SOLIDE. 
51 
où Ton doit maintenant (îonsidcrer la (quantité /3 comme variable durant 
l'intégration de rii r'. Mais cette méthode aurait été bien plus longue, 
car nous aurions eu alors à faire usage de la condition d'équilibre (2) 
(voir p. 6). Cependant nous nous sommes convaincus que le résultat est 
identique ;\ (16). 
(]omme v et e' ])euvent être éliminés au moyen de l'équation d'état, 
/3 et /3' au moyen de la condition d'é([uilibre (2), la relation (16) est 
réellement la relation j»j =_/'(7'j cherchée. Malheureusement ces élimi- 
nations ne peuvent s'effectuer eu réalité, de sorte que nous devons nous 
borner ù déduire de la relation (16), combinée avec (2) et l'équation 
d'état, la valeur de la pression de coexistence p aux divers points de la 
courbe S3f (voir pl. 111, fig. 6). 
Pour 7'= 0 nous avons déjà trouvé d'une autre façon (p. 28) que 
— Ao vv 
En effet, dans la formule (2) de la p. 6, savoir 
{ p + "lv^) (— A6) — ryo 
1 - 
/3 sera toujours = 1 pour I' = 0, lorsque (/; + "\v-) ( — Ah) > q^^ (por- 
tion FE de la fig. 5, pl. Il; v est alors constamment = %b^). Car alors 
le second membre = 0 X i^"" = Si d'autre part {p -\- "j^^) ( — Ab) 
<C rjo (portion JJC, où /' est constamment = 6j _ et portion CB, où r 
croit de ù^ à ce], /3 sera toujours = 0 en vertu de 0 X 0. 
Le long de la portion El) de l'isotherme, oià /3 varie de 1 à 0 avec 
V, (j) ( — -^'^) — 70 f^oit nécessairement être = 0, car autrement 
/3 serait égal à 0 ou à 1 , en vertu de ce qui précède. Mais il est facile 
de voir que par rapport à T la grandeur en question doit être de l'ordre 
(3^ cTy+^ A ex 
ce qui reste fini pour 7'= 0, et peut fournir des valeurs différentes de 
/3 pour diverses valeurs de v. Dans le second membre nous avons 
p + = ZL^^) ^^"^^ portion ED, de sorte que p -}- "/«^ a une 
4* 
