SUR l'État solide. 
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'h' Po l'oi'tioii OiV ;\ 0) peut devenir nul et même négatif. Nous 
aurions alors la forme indiquée dans les figures 8 à 11. 
|ja région solide se rétrécit de plus en plus, à mesure que 7;,, décroît. 
Eli même temps le triple point S se retire de plus en plus vers le point 
zéro absolu. 
Si pQ est négatif (fig. !)), il y a nécessairement deux triple-points S et 
S\ ])uisque la pression de coexistence réalisable reste évidemment posi- 
tive. Ainsi donc, eu abaissant suffisamment la température (la pression 
restant entre celles de ]\[ et S), nous pénétrons d'abord dans la région 
solide, pour revenir ensuite dans la région liquide. 
La possibilité d'une pareille allure a déjà été suggérée par Tammann 
(voir entre autres Bakhuis Eoozeboom, „Die heterogeneuen Gleich- 
gewicht''', I, p. 83, fig. 9), toutefois avec cette importante différence, 
que Tammann admet, outre une tangente verticale en A (voir notre 
fig. 7} et une horizontale en yl/, une autre tangente verticale en A' et 
une autre horizontale en M' (voir fig. Mais une pareille allure est 
incompatible avec nos considérations théoriques, puisque pour y = 0 
il y a toujours une pression de coexistence (positive ou négative). Les 
raisons qui faisaient admettre à Tammann la possibilité d'une pareille 
allure ne sont donc pas justifiées théoriquement, du moins pour ce qui 
concerne les points Â et M' . 
Aussi Bakhuis Roozeboom a-t-il substitué le „demi" œuf à l'œuf 
,,entier" de Tammann (loc. cit., p. 93, fig. 10); mais son allure aussi 
(voir notre fig. 13) est imcompatible avec notre théorie. 
lÎAKHuis Eoozeboom tâcha d'expliquer par sou diagramme comment 
il se fait que certains liquides ne cristallisent pas , de sorte que par abais- 
sement de température il s'établit une transition continue entre l'état 
liquide et l'état vitreux amorphe, sans que celui-ci soit métastable. 
Mais ce phénomène est également expliqué par notre théorie. Car, 
pour des valeurs suffisamment basses de 1 devient de plus en plus 
petit et même à des pressions relativement basses la région solide n'est 
pas atteinte (voir fig. 9, flèche supérieure). Finalement la région solide 
descend complètement au-dessous de la ligne OK et même au-dessous 
de l'axe ^ = 0 (figg. 10 et 11), et nous avons une région liquide conti- 
nue, notamment à partir du moment ç>\\ la ligne iViJ/ touche la ligne 
OS' SMK (fig. 10), en quel cas S' et S se confondent. 
Sauf l'inexactitude relative à l'allure de la ligne <SJ/"au delà du point 
M , la figure de Tammann est probablement plus près de la vérité (in- 
