02 
W. 1?. JUI.IUS. 
„claire que son entourage du côté opposé an csnfre flu disque, i\ condi- 
„tion, quant à cette dernière particularilé, que la distance du centre ne 
„soit pas trop petite. Lorsque la région de densité maximale se projette 
„près du centre du disque, elle doit paraître entourée complètement 
„d'une zone plus sombre." 
Dans notre schéma nous avons supposé que les régions de plus grande 
ou de plus petite densité optique étaient à peu près de forme sphérique. 
Pour nous convaincre (|ue le caractère essentiel de la répartition de 
la lumière est toujours conforme aux deux règles que nous venons d'énon- 
cer, alors même que le système des gradients de densité est moins simple, 
ou même tout à fait irrégulier, nous pouvons compléter ces considé- 
rations par quelques expériences fort simples. 
QUELQUES EXPÉRIENCES CONCERNANT DES RAYONS 
LUMINEUX COURBÉS. 
La densité à 15° d'une solution saturée de chlorure de sodium est 
1,204; celle du mélange de 78 °/q de glycérine pure avec 22 °/o d'eau 
a la même valeur. Une goutte d'un de ces deux liquides reste longtemps 
en suspension dans l'autre liquide, mais finit par s'y diffuser lentement. 
Grâce à la grande viscosité de la glycérine peu diluée, il ne se produit 
point dans ce processus de trop fortes convections : le chlorure de sodium 
et la glycérine se pénètrent par diffusion. 
La solution de glycérine ayant pour la lumière jaune l'indice de ré- 
fraction 1,4<4>, la solution de sel Tindice 1,38 il existe dans la région 
de diffusion un forte chute de densité optique. Les rayons lumineus: y 
peuvent être infléchis suivant une courbe d'un rayon de quelques milli- 
mètres. Si à un moment donné Tépaisseur de la zone de diffusion est 
. . r , , , . ^« 1,41—1,38 „ 
par exemple de 0,02 cm., la valeur moyenne de — est q'Ô^ 
et le rayon de courbure : 
p = — = ^— = 0,47 cm. 
(in 6 
ds 
A l'aide de ces deux liquides nous pouvons donc imiter la réfraction 
