SUR LKS CONSÉQUENCES EKGULlÈllKS, ETC. 
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P:ir contre, rien lu; scrnl)le s'opposer, ])oiir autant qu(3 je puisse voir à 
riicure actuelle, à une explication qui ne repose que sur la réfraction 
anomale de la lumière pliotosphériipie, et sur l'existence de raréfactions 
locales. 
suiî. l'origine des iîaii:s de PKAUNHOI'KR. 
Nous avons considéré une tache solaire comme une région oi^i partout 
le gradient de densité de'croît avec une certaine régularité de l'intérieur 
à l'extérieur, et conserve donc le même signe sur de grandes éteudues. 
Eu dehors des taches, dans Fatmosplière solaire tout entière, nous 
admettons l'existence de gradients de densité, qui à j)lusieurs endroits 
peuvent être d'un même ordre de grandeur que dans les taches, mais qui 
changent fréquemment de signe et sont moins systématiquement ordon- 
nés, par suite de l'absence d'un mouvement tourbillonnaire régulateur. 
Or, tout comme l'élargissement des raies de Fraunhofer dans le 
spectre d'une tache provient de la dispersion anomale dans une vaste 
„dépression", la largeur des raies dans le spectre solaire moyen doit être 
occasionnée en grande partie par la dispersion dans des raréfactions ou 
des condensations moindres. 
Si l'on se bornait à un examen superficiel , on pourrait douter de cette 
possibilité; car on pourrait dire que si la lumière E et la lumière V 
n'étaient pas absorbées dans l'atmosphère solaire, mais simplement en- 
voyées dans une autre direction, il faudrait en somme qu'elles quittas- 
sent le soleil, fût-ce en des endroits différents, de sorte qu'elles ne fe- 
raient pas défaut dans la lumière solaire moyenne. 
Mais ce raisonnement est inexact. 
Pour s'en assurer il suffit d'imaginer que toute l'atmosphère solaire 
soit divisée, par des surfaces fictives, en cellules telles qu'à l'intérieur 
de chacune d'elles se trouve soit un maximum de densité, soit un mi- 
nimum. Ces cellules peuvent avoir des formes quelconques. 
Considérons d'abord une cellule à ])eu près sphérique, à l'intérieur 
de laquelle on trouve un tuinivmm de densité (tîg. 7). La totalité de la 
lumière, émise par la photosphère, qui atteint cette région dans une 
direction faisant un angle Cp avec la normale sur la photosphère, for- 
mera, en quittant la cellule, un faisceau divergent. La divergence se;ra 
d'autant plus forte, que la constante de réfraction Ii,„ pour l'espèce de 
