CONTRIBUTIONS À I.A THEORIE DES MÉr.ANGES BINAIRES. 
127 
En deliors de ces valeurs de a- et T la nappe supérieure, bien qu' ayant 
un peu change, a lu'annioins conservé la forme ordinaire. Si nous nom- 
mons la composition de la phase vapeur et x., celle de la phase liquide 
coexistante, cette forme ordinaire de la nappe supérieure est déter- 
minée par l'équation: 
/ (i \ 
<h> = (■'■, — x-i ) ( "T^ ) '^•^'ï + 1 2 
S'il s'agissait de déterminer la position de la nappe de la pression 
des trois phases par rapport aux nappes raétastable et instable de l'équi- 
libre de coexistence entre la vapeur et le liquide, on pourrait se servir 
de l'équation précédente. 
Elle détermine en effet la valeur de ~, le long de la courbe fermée, 
tracée en pointillé dans la fig. 39. En particulier, pour donner un 
exemple, dans la partie inférieure, à droite de di, , cette grandeur est 
positive. Et comme r,, est positif et — x.^ négatif, nous dédui- 
sons de 
(i)r <-'+(■:;')„.„ 
que (^-y^^ <^(^x^>^ ■ Il s'ensuit que dans la portion de droite la 
nappe du système des trois phases est située au-dessous de la nappe méta- 
stable, une circonstance que l'on pouvait déjà considérer comme connue 
du reste, d'rprès l'allure d'une courbe p , x d'équilibre vapeur-liquide, 
à température constante. Dans le partie de gauche , au contraire, la nappe 
de la pression du système des trois phases est au-dessus de la nappe 
métastable. 
Dans une section perpendiculaire à l'axe des x, passant exactement 
par Q, , la nappe du système des trois ])hases commence en ce ])oint Q, 
et y est tangente à la nappe métastable; dans une section passant par 
0.2 cette uap])e aboutit en Q.^ et y présente un même contact. Mais cela 
nous conduirait trop loin, si nous voulions considérer toutes les nappes 
métastables et instables. Ce qui est bien nécessaire, c'est d'examiner 
quelle est, à l'intérieur de la courbe pointillée, la forme de la partie 
stable de la nappe liquide, donc de la portion supérieure de la surface 
de saturation. 
