128 J. I). VAN DER WAALS. 
Si nous prenons ileux points de la courbe pointillée, situés îi la même 
hauteur, et que nous représentions par la valeur de x pour le point 
de droite et par a\ cette valeur pour le point de gauche, l'équilibre 
entre ces deux liquides est exprimé , pour le point de droite , par 
ou 
Dans le 2* membre le deuxième terme r'—^^ s'applique à la section 
j; = Cte dont nous voulons déterminer la forme; dans le premier terme 
du second membre, nous avons omis l'indice de T pour ne pas com- 
pliquer les notations Dans le cas où il y a un système de trois phases, 
nous connaissons la forme de la courbe d'équilibre entre deux phases 
liquides, dans une section p, x de la surface de saturation. C'est 
une courb(^ qui s'élève rapidement aux points 2 et 3 et passe par un 
maximum entre ces points. Au point 3, ('^^ a une grande valeur 
négative et, si est positif, ce qui est le cas pour la partie inférieure 
de la moitié de droite de la courbe pointillée , ~r, — est plus petit que 
C^^t) • Pour la moitié gauche de la partie inférieure de cette courbe 
\o J yj"23 
est négatif, mais Ç-r^ y est positif, de sorte que nous arrivons 
là au même résultat. Mais dans la partie supérieure le résultat est 
inverse. 8i donc nous dessinons la branche supérieure de la section de 
la surface de saturation, il faut qu' entre les limites de température, 
fournies par la courbe pointillée de la fig. 39, on apporte un change- 
ment de forme tel, que la courbe des trois phases soit située plus bas, 
une circonstance à laquelle on pouvait d'ailleurs s'attendre a priori. Et 
si nous comparons entr'elles les deux écjuations : 
"23 
et 
