132 
.1. O. VAN DER WAAT.S. 
est située toute entière dans cette région et sa direction initiale en Q, 
est tangente à la brandie supérieure de la secttion de Q^ , telle qu'elle 
continue sans modification aux températures plus basses. Pour les sec- 
tions comprises entre Q^ et Q.^ le point d'intersection de la nappe supé- 
rieure avec la ligne des trois phases correspond à des températures d'au- 
tant plus élev 'es, que l'on se rapproche davantage du point Q.^. La 
portion inférieure de la ligne 'des trois phases est alors plus basse que 
cette branche supérieure et la portion supérieure viendrait au-dessus; 
mais le changement brusque de direction qui accompagne cette inter- 
section est tellement grand , que cette portion supérieure de la ligne des 
trois phases reste également dans ce domaine hétérogène. Si l'on veut 
donc conserver une section, faite entre Q, et > '^f^"*^ l'état liquide 
homogène , on doit toujours prendre une pression ])lus grande que celle 
du système des trois phases, sauf pour le licjuide représenté par le point 
d'intersection. Pour l'intersection Q.^, la ligne des trois phases est toute 
entière dans la région hétérogène non modifiée , et elle touche la branche 
supérieure au point le plus élevé. Pour les sections faites à gauche de 
Q.2 la partie supérieure de la ligne des trois phases est de nouveau au- 
dessus de la branche supérieure et comme telle elle a perdu sa signi- 
fication. Ces sections aussi présentent le chnngemont brusque de direc- 
tion, par lequel elles s'élèvent plus rapidement, mais cela à des tempé- 
ratures d'autant plus basses, que l'on s'avance davantage vers la gauche. 
Pour la section du point Q\ la ligne des trois phases est alors toute 
entière au-dessus de la nappe supérieure. 
Ainsi donc, aussi longtemps que la ligne des trois phases ne coupe 
sur toute la largeur que la nappe supérieure, il n'y a pas d'autre com- 
plication; et tel peut être le cas si P,ii, > Mais même dans ce cas 
il peut arriver que du côté gauche l'intersection se produise en des points 
de la nappe inférieure. Il doi/, en être ainsi si P„ft > Ti.-^. Et dans le 
passage du point d'intersection de la nappe supérieure vers la nappe 
inférieure on voit se présenter la complication dont je désire parler; on 
la comprendra peut-être mieux, lorsque je considérerai les propriétés 
des sections p,,v de la surface de saturation, donc des sections à tem- 
pérature constante. 
Pigurons-nous une pareille section p,c à une température un peu plus 
basse seulement que ?'/,i; abstraction faite de la ligne exprimant l'équi- 
libre entre les deux liquides, la branche supérieure a la forme bien 
connue, avec un minimum et un maximum entre et ; il y a un 
