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J. D. VAN DER \VAAT,S. 
= ce , car alors le dénominateur ~ — — ^-s'annulle; et, 
si Ton vonlnit échapper à cette éventualité, il faudrait faire une nouvelle 
hypothèse tout aussi arbitraire, savoir ^^i __ ''^3 ^ Aussi, je 
u"hésite pas ù rejeter comme erronée cette assertion, que Co, =0 coïn- 
ciderait avec = 0. 11 ne reste donc plus qu'à admettre que, dans la con- 
traction de la nappe d%'quilibre 2,1 par élévation di; température, cette 
nappe passe par le point critique de la nappe 3,1, avant de se cacher 
sous cette nappe 3,1. De cette façon la troisième phase vient de dessous 
la nappe 3,1 (it passe au-dessus. Cela signifie qu'à une température un 
peu plus élevée encore une ligue verticale, correspondant à une valeur 
de a-" un peu plus grande que celle du point critique de 3,1, peut couper 
i< fois la nappe de saturatiou complète. Et si l'on choisit les circonstan- 
ces de telle façon, que la valeur considérée de .t soit plus petite que 
celle du point de plissement de l'équilibre 2,1, la condensation rétro- 
grade doit se présenter deux fois. 
La tig. 41" représente schématicjuement la ligne .r dans le voisi- 
nage de 7'/,i. La discontinuité des deux branches vapeur, qui s'entre- 
coupent au point 1, est telle que la branche, qui appartient à l'équi- 
libre 3,1, s'abaisse plus rapidement que celle appartenant à l'équi- 
libre 2,1. 
OrXP)= '^'\ et de mên.cCt • 
Lorsque — — — est devenu nul, ( / ) est devenu égal à — ce et 
.«.'3 — .(', \c/.r,y..| 
la valeur de (-j-^ est très grande et négative. En d'autres termes, si 
iJj, = 0, la valeur de est encore négative, bien que petite. Cela 
résulte d'ailleurs de l'allure bien connue des isobares. L'isobare, qui 
passe par le point 3, tourne en ce point sa convexité vers l'axe r; 
dans sa marche vers le point 1 elle présente un point d'inllexion et touche 
en ce point la ligne (pii relie les points 3 et 1. Mais alors le point 2 est 
tel, que 
